ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
21
В любой точке пространства, при стационарном движении, неизмен-
ными во времени являются скорость движения и состояние жидкости
(плотность, давление, температура). Траектории частиц при таком движе-
нии называются линиями тока. Боковая поверхность струйки, носящая
название поверхность тока, является для среды непроницаемой.
Рис. 2.1. Схема движения элементарной струйки жидкости (газа)
Рассмотрим некоторый участок струйки между двумя нормальными к
поверхности тока сечениями 1 и 2. В соответствии с указанным направле-
нием движения (см. рис. 2.1), приток среды осуществляется только через
поперечное сечение 1, а расход среды – только через поперечное сечение 2.
Приток среды через сечение 1 за бесконечно малый промежуток
времени dt будет равен:
1
1 11
· ··.
m
dQ U Fd
rt
= (2.2)
Расход среды через сечение 2 за бесконечно малый промежуток
времени dt будет равен:
tr
dFUdQ
m
···
222
2
= , (2.3)
где r – плотность среды, кг/м3;
U – скорость потока, м/с;
F – площадь поперечного сечения потока, м
2
.
При установившемся режиме и отсутствии разрывов сплошности
движущейся среды приток ее должен равняться расходу, поэтому урав-
нение неразрывности – закон сохранения массы – для единичной струйки
среды при установившемся течении можно записать в следующем виде:
1 11 2 22
· · ··.
UF UF
rr
= (2.4)
Уравнение Бернулли выражает известный закон сохранения энергии,
примененный к случаю движения жидкости. Согласно уравнению Бернул-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
