Электроразведка. Дмитриев А.Н. - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТюмГНГУ | Тюмень

Составители: 

Рубрика: 

27
а)
в квазиволновом приближении (высокие частоты, плохо проводящая
среда) при
б)
в квазистационарном приближении (низкие частоты, проводящая
среда) при
2.
Эффективная глубина проникновения вихревых токов, на которой
поле затухает в e раз, для реальных сложных сред, не содержащих экранов
высокого сопротивления, определяется зависимостью:
3. Глубинность исследований также определяется разносом r –
расстоянием между источником и приемником. Мерой удаления пункта
наблюдения от источника служит относительное численное расстояние.
Оно выражается произведением модуля волнового числа k на величину
разноса
и называется параметром поля:
(2); 11
2
2
1
2
2
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
−+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
ωε
σεμω
=α
(3), 11
2
2
1
2
2
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
++
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
ωε
σεμω
−=β
ть.проводимос - ,f2
T
2
, ,
r0r0
σπ=
π
=ωμμ=μεε=ε
:1)/( <<ωεσ
a)(4, волны. длина - vT
волн; ЭМ анения распрострскорость - )(v где
/2- ;0
1/2
=λ
εμ=
λπ=εμω=β=α
:1)/( >>ωεσ
(5) /f10/Tv
(4) ,/T102/T22 Тогда
r
7
r
7
r0
μρ=λ=
μρ=μπσμπ=λ
(6) слоя)-скин (величина /T35.0z
rэф
μρ≈
./22k ;/2
энергии; ЭМ поглощения или затухания ткоэффициен/2
или 2/ ;2/
22
λπβαλπβ
λπα
ωεμβωεμα
=+=−=
−=
−==

Страницы