Составители:
Рубрика:
Радиус кривизны траектории электрона можно определить, исходя
из нижеследующих рассуждений. При усилении магнитного поля на
движущийся электрон будет действовать все большая сила Лоренца и
траектория электронов будет все больше искривляться. При достижении
некоторого «критического» значения индукции магнитного поля
B
кр
электроны не будут достигать анода лампы и по замкнутым траекториям
будут возвращаться на катод. Анодный ток при этом должен
прекратиться (рис.1).
При «критическом» значении индукции магнитного поля радиус
окружности, по которой движется электрон, можно считать
приблизительно равным радиусу цилиндра анода. Поэтому формула (5)
имеет вид
e
m
U
BR
а
кЦ
=
2
22
р
. (6)
За «критическое» значение индукции магнитного поля
В
кр
принимается то минимальное значение магнитного поля, при котором
электроны не будут достигать анода.
а) б)
В=0 В
≠
0 В=Вкр
Рис. 1
Эксперимент по определению удельного заряда электрона
«методом магнетрона» заключается в снятии сбросовой характеристики
лампы, по которой можно определить «критическое» значение индукции
магнитного поля, при котором анодный ток резко уменьшается.
Сбросовой характеристикой называется зависимость анодного тока
I
а
от индукции поля В при постоянном анодном U
а
и катодном U
Н
напряжениях. Так как индукция магнитного поля
В пропорциональна
току в соленоиде
I
с
(при
µ
=const), то сбросовой характеристикой можно
считать и зависимость анодного тока от тока в соленоиде
I
а
=f(I
C
).
Идеальная сбросовая характеристика магнетрона приведена на рис.2.
Практически получаемые характеристики не имеют такой крутой
падающей части, как у идеальной характеристики. Это объясняется тем,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- …
- следующая ›
- последняя »
