Судовая радиолокация. Судовые радиолокационные системы и САРП. Дуров А.А - 282 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

к. временное разделение зондирующих и отраженных от цели
эхо-сигналов при импульсном излучении легко выполнимо.
282
T
и
П
и
Если несущая частота прямоугольного радиоимпульса
длительностью меняется по линейному закону (рис. 9.8а),
то частотный спектр такого радиоимпульса равномерен в пре-
делах (рис. 9.8б).
Рис. 9.8
Скорость изменения частоты определим в виде:
π
=
П
T
и
и
.
γ
На выходе согласованного фильтра получим радиоимпульс
Ut
П t
П t
и
и
()
sin
=
π
(рис. 9.9).
π
Длительность импульса на нулевом уровне равна
2
П
и
, на
уровне 0,64 –
1
П
и
.
Отношение длительности входного импульса к выходному
(на уровне 0.64) определится величиной: 
к. временное разделение зондирующих и отраженных от цели
эхо-сигналов при импульсном излучении легко выполнимо.
    Если несущая частота прямоугольного радиоимпульса
длительностью Tи меняется по линейному закону (рис. 9.8а),
то частотный спектр такого радиоимпульса равномерен в пре-
делах П и (рис. 9.8б).




                                    Рис. 9.8

    Скорость изменения частоты определим в виде:
                                       πП и
                                γ =            .
                                        Tи
    На выходе согласованного фильтра получим радиоимпульс
           sin πП и t
U (t ) =              (рис. 9.9).
             πП и t
                                                    2
    Длительность импульса на нулевом уровне равна      , на
                                                    Пи
                  1
уровне 0,64 –        .
                  Пи
    Отношение длительности входного импульса к выходному
(на уровне 0.64) определится величиной:



                                        282

Страницы