Сплавы и соединения для электронной техники. Егоров В.Н. - 32 стр.

                                                 Рис    3.7.1   Схема    плёночного
                                                 криотрона: 1 – управляющая пленка
                                                 из свинца; 2 – вентильная плёнка из
                                                 олова; 3 – изоляционный слой; 4 -
                                                 подложка

 электрическому сопротивлению, очень высокой добротностью. Принцип механического
выталкивания     сверхпроводников из магнитного поля положен в основу создания
сверхскоростного железнодорожного транспорта на «магнитной подушке».
   Нарушение сверхпроводимости материала внешним магнитным полем используется в
конструкции прибора, который называют криотроном. На рис. 3.7.1 схематически изображено
устройство пленочного криотрона. В условиях Т < Тсе пленка из олова остается
сверхпроводящей до тех пор, пока магнитное поле, создаваемое током, пропущенным через
свинцовый сверхпроводник, не превысит критического для олова значения. На криотронных
элементах можно выполнить ячейки вычислительных машин. Из криотронов можно собрать
любую схему памяти или переключения. Два состояния с нулевым и конечным сопротивлениями
естественно отождествить с позициями 0 и 1 в двоичной системе счисления. Достоинствами ячеек
на пленочных криотронах являются высокое быстродействие, малые потери и чрезвычайная
компактность.
    Широкие перспективы применения сверхпроводников открывает измерительная техника.
 Дополняя возможности имеющихся измерительных средств, сверхпроводящие элементы
 позволяют регистрировать очень тонкие физические эффекты, измерять с высокой точностью
 и обрабатывать большое количество информации.
    Уже сейчас на основе сверхпроводимости созданы высокочувствительные болометры для
 регистрации ИК-излучения, магнитометры для измерения слабых магнитных потоков,
 индикаторы сверхмалых напряжений и токов. Круг этих приборов непрерывно расширяется.



                        IV. ФЕРРОМАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

    Материалы, способные сильно намагничиваться в слабых магнитных полях, называют
ферромагнитными (ферромагнетиками). Магнитная восприимчивость ферромагнетиков
(отношение намагниченности материала к напряжённости магнитного поля) имеет большие
положительные значения (до сотен тысяч и миллионов). К ферромагнетикам относятся
железо, никель, кобальт и их сплавы, а также ферриты. Из них изготовляют магнитопроводы
трансформаторов, сердечники катушек индуктивности, постоянные магниты, экраны и т.п.
      Основные      характеристики      ферромагнетиков    определяются     по   кривым
намагничивания по индукции (зависимостям магнитной индукции В от напряженности
магнитного поля Н). Начальная кривая намагничивания по индукции – кривая, выражающая
зависимость В от Н в процессе намагничивания предварительно термически
размагниченного магнитного материала при последовательном возрастании напряженности
магнитного поля (ГОСТ 19693–74). При циклическом намагничивании кривая
намагничивания образует петлю гистерезиса. Петля гистерезиса по индукции – замкнутая
кривая, выражающая зависимость индукции материала от амплитуды напряженности поля
при периодическом достаточно медленном изменении напряженности поля (ГОСТ 19693 –