Интерференция света. Бипризма Френеля. Определение параметров бипризмы Френеля по интерференционной картинке. Ескин Н.И - 1 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Лабораторная работа 4
Интерференция света. Бипризма Френеля. Определение параметров
бипризмы Френеля по интерференционной картинке.
Н.И. Ескин, И.С.Петрухин
Описание и методика проведения опытов подготовлены под редакцией проф. кафедры общей
физики МФТИ Локшина Г Ρ
В интерференции и дифракции проявляются волновые свойства света.
Различными способами (преломлением, отражением, расщеплением) можно
наложить один световой пучок на другой. Если выполняется принцип
суперпозиции, то каждый пучок будет проходить через область перекрытия так,
как если бы другого пучка не было [1].
Пусть два пучка складываются в пространстве (см.рис.1). Напряженность
электрического поля, создаваемая первым пучком в произвольной точке А
области перекрытия , а ,- вторым. Согласно принципу суперпозиции,
результирующая напряженность в той же точке А, создаваемая обеими пучками,
будет представляться векторной суммой . Так же ведут себя любые
скалярные и векторные волны, какова бы ни была их физическая природа.
Плоская синусоидальная волна
для направления x (см.рис.1) может быть записана:
(1)
В каждой точке пространства [2] (х фиксированая) величина Ε(x,t)
совершает гармоническое колебание. Амплитуда равна а
о
, круговая частота
равна ω. Обе эти величины одинаковы для всех х. Фаза колебания равна k
х
х.
Она различна для различных x и пропорционально расстоянию от плоскости
х=0. Коэффициент пропорциональности k
х
между фазой и растоянием
называется волновым числом. При положительных ω и k
х
выражение (1)
описывает волну, распространяющуюся в сторону возрастающих х, а выражение
(2)
- волну, распространяющуюся в сторону убывающих х.
Пространственный период (т е.расстояние λ) такой, что при любом x для
называют длиной волны.
                                   Лабораторная работа 4
      Интерференция света. Бипризма Френеля. Определение параметров
           бипризмы Френеля по интерференционной картинке.
                                     Н.И. Ескин, И.С.Петрухин
       Описание и методика проведения опытов подготовлены под редакцией проф. кафедры общей
                                 физики МФТИ Локшина Г Ρ



     В интерференции и дифракции проявляются волновые свойства света.
Различными способами (преломлением, отражением, расщеплением) можно
наложить один световой пучок на другой. Если выполняется принцип
суперпозиции, то каждый пучок будет проходить через область перекрытия так,
как если бы другого пучка не было [1].
     Пусть два пучка складываются в пространстве (см.рис.1). Напряженность
электрического поля, создаваемая первым пучком в произвольной точке А
области перекрытия         , а     ,- вторым. Согласно принципу суперпозиции,
результирующая напряженность в той же точке А, создаваемая обеими пучками,
будет представляться векторной суммой                      . Так же ведут себя любые
скалярные и векторные волны, какова бы ни была их физическая природа.
     Плоская синусоидальная волна


     для направления x (см.рис.1) может быть записана:
                                                         (1)

     В каждой точке пространства [2] (х фиксированая) величина Ε(x,t)
совершает гармоническое колебание. Амплитуда равна ао , круговая частота
равна ω. Обе эти величины одинаковы для всех х. Фаза колебания равна kхх.

Она различна для различных x и пропорционально расстоянию от плоскости
х=0. Коэффициент пропорциональности k х между фазой и растоянием
называется волновым числом. При положительных ω и k х выражение (1)
описывает волну, распространяющуюся в сторону возрастающих х, а выражение
                                                           (2)

- волну, распространяющуюся в сторону убывающих х.
Пространственный период (т е.расстояние λ) такой, что при любом x для
                       называют длиной волны.

Страницы