Интерференция света. Бипризма Френеля. Определение параметров бипризмы Френеля по интерференционной картинке. Ескин Н.И - 2 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Вобщем случае длина волны связана с волновым числом k (x,y,z)
соотношением
, т.е.
(3)
Скорость распространения
(4)
где
- период колебания.
В нашем случае (см. рис. 1) α = 2β - угол схождения пучков.
(5)
Найдем теперь интенсивность света в точке пространства (например, z=L),
где перекрываются два пучка света. Возводя Е = Е
1
+Е
2
в квадрат и производя
усреднение по времени, получим
где I
1
- интенсивность света первого пучка, I
2
- второго. Последние слагаемое
I
12
= 2 (Е
1
Е
2
), учитывающее взаимодействие пучков, называется
интерференционным членом.
В нашем случае (см.рис. 1) для амплитуд Е
1
(x,t) и E
2
(x,t) см.ф.5.
распределение интенсивности по координате x имеет следующий вид:
(6)
Зависимость интенсивности от координаты x можно изобразить на
графике (см.рис.2).
Нетрудно видеть, что при х=0, I=4I
0
, а при х
0
таком, что 2kSinβx
0
= 2π
интенсивность I снова становится равной 4I
0
. Возникает чередование
максимальной и минимальной интенсивности, т.е. возникает
интерференционная картина период которой
(7)
      Вобщем случае длина волны связана с волновым числом k (x,y,z)
соотношением
                                                     , т.е.

                                                              (3)

       Скорость распространения

                                               (4)


       где           - период колебания.

       В нашем случае (см. рис. 1) α = 2β - угол схождения пучков.


                                                                    (5)



       Найдем теперь интенсивность света в точке пространства (например, z=L),
где перекрываются два пучка света. Возводя Е = Е1+Е2 в квадрат и производя
усреднение по времени, получим


где I1 - интенсивность света первого пучка, I2 - второго. Последние слагаемое
I12=   2     (Е1   Е2),       учитывающее   взаимодействие                 пучков,     называется
интерференционным членом.
       В нашем случае (см.рис. 1) для амплитуд Е1(x,t) и E 2 (x,t) см.ф.5.
распределение интенсивности по координате x имеет следующий вид:

                                                                          (6)


       Зависимость интенсивности от координаты x можно изобразить на
графике (см.рис.2).
       Нетрудно видеть, что при х=0, I=4I0 , а при х0 таком, что 2kSinβx0 = 2π
интенсивность I снова становится равной 4I 0. Возникает чередование
максимальной              и    минимальной    интенсивности,                    т.е.   возникает
интерференционная картина период которой

                                                                          (7)

Страницы