Изучение дифракции лазерного света на щели. Дифракция Френеля. Дифракция Фраунгофера. Ескин Н.И - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

Приведем несколько иллюстраций [2].
а) пусть соблюдается условие Р<<1, (рис. 6а). В картине распределения
интенсивности существует две практически независимых группы
дифракционных полос D
1
и D
2
. Первая зависит от положения правого края
щели, вторая - от положения левого края. Каждую из этих групп
дифракционных полос можно называть дифракционной картиной от края
экрана. Пунктиром показано распределение интенсивности, которое указывает
геометрическая оптика.
б) независимые группы дифракционных полос D
1
и D
2
перекрываются. В
результате соблюдается условие Р≈1. Ширина щели d=1,9 (рис. 6б).
Интенсивность в точках находящихся против середины щели - минимальна.
При перемещении точки наблюдения по плоскости Π интенсивность
попеременно то растет, то падает. Эти колебания в интенсивности
наблюдаются ( в отличие от случая Р<<1) в области геометрической тени.
в) Р<<1. Ширина щели (рис. 6в). Вдали от щели свет
распространяется "веером", тем более широким, чем уже щель. Здесь нельзя
говорить о сечении пучка, а нужно говорить о диаграмме направленности.
Литература
1. Сивухин Д. В. Общий курс физики. T. IV. Оптика. -М.: Наука, 1980. гл. IV. §§ 39,42, 44.
2. Горелик Г. С. Колебания и волны-М.: Физматгиз, 1959, гл. IХ.
3. Лабораторные занятия по физике. Под ред. Л. Л. Голъдина. -М.: Наука, 1983. ч. 5.
©«Эклус», 141700, г. Долгопрудный, тел. (095)408-89-55
      Приведем несколько иллюстраций [2].
      а) пусть соблюдается условие Р<<1, (рис. 6а). В картине распределения
интенсивности          существует          две      практически             независимых            группы
дифракционных полос D1 и D2. Первая зависит от положения правого края
щели, вторая      -     от      положения        левого      края. Каждую           из     этих        групп
дифракционных         полос      можно      называть      дифракционной           картиной        от    края
экрана. Пунктиром показано распределение интенсивности, которое указывает
геометрическая оптика.
      б) независимые группы дифракционных полос D1 и D2 перекрываются. В

результате     соблюдается        условие        Р≈1. Ширина           щели       d=1,9         (рис. 6б).

Интенсивность в точках находящихся против середины щели - минимальна.
При     перемещении           точки    наблюдения          по     плоскости        Π      интенсивность
попеременно      то     растет,       то    падает.       Эти     колебания         в     интенсивности
наблюдаются ( в отличие от случая Р<<1) в области геометрической тени.
      в) Р<<1. Ширина             щели                (рис. 6в). Вдали           от       щели          свет
распространяется "веером", тем более широким, чем уже щель. Здесь нельзя
говорить о сечении пучка, а нужно говорить о диаграмме направленности.



                                           Литература
1. Сивухин Д. В. Общий курс физики. T. IV. Оптика. -М.: Наука, 1980. гл. IV. §§ 39,42, 44.
2. Горелик Г. С. Колебания и волны-М.: Физматгиз, 1959, гл. IХ.
3. Лабораторные занятия по физике. Под ред. Л. Л. Голъдина. -М.: Наука, 1983. ч. 5.




                                                       ©«Эклус», 141700, г. Долгопрудный, тел. (095)408-89-55

Страницы