Изучение интерференции лазерного света в толстой стеклянной пластинке. Полосы равного наклона. Определение длины волны лазерного света. Ескин Н.И - 1 стр.

                                 Лабораторная работа 10.
         Изучение интерференции лазерного света в толстой стеклянной пластинке.
            Полосы равного наклона. Определение толщины плоскопараллельной
        стеклянной пластины по интерференционным кольцам. Определение длины
                                   волны лазерного света.
                                        Н. И. Ескин, И. С. Петрухин
                     Описание и методика проведения опытов подготовлены под редакцией
                             проф. кафедры общей физики МФТИ Локшина Г. Р.



     Интерференция       света     рассматривались            в       лабораторной      работе   №4
«Интерференция. Бипризма Френеля». Мы продолжим изучение интерференционных
явлений на примере интерференции света в толстой стеклянной пластинке при
освещении ее расходящейся сферической монохроматической волной. В плоскости
наблюдения происходит наложение волн отразившихся от передней и от задней
поверхности пластинки. При наложении сферических волн в плоскости наблюдения
возникает интерференционная картина в виде системы интерференционных колец -
полос равного наклона (в отличие от колец Ньютона - колец равной толщины) [1, 2, 3].
Возможность    возникновения       интерференционной              картины    связано    с   большой
когерентностью лазерного излучения. Интерференционная картина возникает, когда
длина когерентности света больше разности хода интерферирующих волн [2, 4].
     Если плоскопараллельная стеклянная пластина освещена точечным источником
S квазимонохроматического света, то в любую точку наблюдения Р, находящуюся с
той же стороны, что и источник S, приходят две волны: одна - отразившаяся от
передней поверхности пластины, и другая, отразившаяся от задней ее поверхности.
Интерферируя, эти волны образуют не локализованную интерференционную картину.
Из соображений симметрии понятно, что в плоскостях, параллельных пластине,
интерференционные полосы имеют вид колец. Видность этих полос уменьшается при
увеличении размеров источника в направлении перпендикулярном к плоскости
пластины.
     В случае точечного монохроматического источника света [2] каждая точка
пространства характеризуется вполне определенной разностью хода приходящих в нее
отраженных волн. Поэтому для монохроматического когерентного источника света
устойчивая интерференция должна наблюдаться в каждой точке пространства. Про
соответствующие полосы интерференции говорят, что они не локализованы (или
локализованы всюду).