ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Будем полагать для простоты, что центральной точке О также соответствует
условие минимума, т.е. разность хода Δ
0
= 2hn = т
0
λ (т.е. точке О на экране
наблюдения соответствует порядок интерференции т
0
). Тогда m-му темному кольцу
радиуса r
т
отвечает порядок интерференции т
о
− т и разность хода Δ = (т
о
− т)λ.
Как видно из рис.3.
r
m
= 2L∙tgα ≈ 2L∙α ≈ 2L∙β (2)
(β- угол преломления в пластинке, связанный с углом падения α законом
преломления n =
β
α
Sin
Sin
=
β
α
Мы получаем Δ
0
− Δ = 2hn∙(l − cos β) = mλ или 2hn∙β
2
= mλ.
(так как 1 − cos β ≈ ½ β
2
). Используя (2), находим β
2
=
22
2
4 nL
r
m
. Окончательно,
для радиуса m-го темного кольца имеем:
(3)
Цель работы.
В работе изучается интерференция красного лазерного света
полупроводникового или гелий-неонового лазера. Интерференционная картина
получается при помощи толстой плоскопараллельной стеклянной пластины. Картина
представляет собой систему концентрических колец. Это полосы равного наклона.
Плоскопараллельность пластины при изготовлении достигается с точностью до
нескольких угловых секунд. Для различных значений расстояния L от пластины до
плоскости наблюдения, определяется положение темных колец в интерференционной
картине, т.е. величина х
т
при т от 1 до 25. По полученным результатам проверяется
зависимость (3) х
т
= х
т
(т,L). Далее определяется величина толщины стеклянной
пластины, если известна длина излучения лазера, либо определяется длина излучения
лазера при заданной толщине пластины.
Принадлежности. Полупроводниковый лазер, излучающий в видимом
диапазоне длин волн, λ = 650 нм, (0,65 мкм = 6,5∙10
-5
см) (красный) и мощностью
излучения 1 мВт, 5 мВт или газовый гелий-неоновый лазер с длиной волны
излучения λ = 630 нм; направляющая; набор рейтеров; короткофокусная линза с
Будем полагать для простоты, что центральной точке О также соответствует
условие минимума, т.е. разность хода Δ0 = 2hn = т0λ (т.е. точке О на экране
наблюдения соответствует порядок интерференции т0 ). Тогда m-му темному кольцу
радиуса rт отвечает порядок интерференции то − т и разность хода Δ = (то − т)λ.
Как видно из рис.3.
rm = 2L∙tgα ≈ 2L∙α ≈ 2L∙β (2)
(β- угол преломления в пластинке, связанный с углом падения α законом
Sin α α
преломления n = Sin β = β
Мы получаем Δ0 − Δ = 2hn∙(l − cos β) = mλ или 2hn∙β2= mλ.
rm2
(так как 1 − cos β ≈ ½ β ). Используя (2), находим β =
2 2
. Окончательно,
4 L2 n 2
для радиуса m-го темного кольца имеем:
(3)
Цель работы.
В работе изучается интерференция красного лазерного света
полупроводникового или гелий-неонового лазера. Интерференционная картина
получается при помощи толстой плоскопараллельной стеклянной пластины. Картина
представляет собой систему концентрических колец. Это полосы равного наклона.
Плоскопараллельность пластины при изготовлении достигается с точностью до
нескольких угловых секунд. Для различных значений расстояния L от пластины до
плоскости наблюдения, определяется положение темных колец в интерференционной
картине, т.е. величина хт при т от 1 до 25. По полученным результатам проверяется
зависимость (3) хт = хт(т,L). Далее определяется величина толщины стеклянной
пластины, если известна длина излучения лазера, либо определяется длина излучения
лазера при заданной толщине пластины.
Принадлежности. Полупроводниковый лазер, излучающий в видимом
диапазоне длин волн, λ = 650 нм, (0,65 мкм = 6,5∙10-5 см) (красный) и мощностью
излучения 1 мВт, 5 мВт или газовый гелий-неоновый лазер с длиной волны
излучения λ = 630 нм; направляющая; набор рейтеров; короткофокусная линза с
