ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Под лучом мы будем понимать конечный, но достаточно узкий световой
пучок, который еще может существовать изолированно от других пучков
светового потока.
Закон утверждает- падающий и отраженный луч лежит в одной плоскости с
нормалью к границе раздела в точке падения (эта плоскость называется
плоскостью падения); угол падения φ равен углу отражения φ' (рис. 1.2):
φ = φ' (1)
4. Закон преломления света (закон Снеллиуса). Преломленный луч лежит в
плоскости падения (см.рис.1.3) причем отношение синуса угла падения φ к
синусу угла преломления ψ для рассматриваемых сред зависит только от длины
световой волны, но не зависит от угла падения:
п
21
- относительный коэффициент преломления или коэффициент преломления
второй среды относительно первой.
Учитывая, что можно записать:
n
1
Sin φ = n
2
Sin ψ (3)
Для обширной области явлений, наблюдаемых в обычных оптических
приборах, все законы соблюдаются достаточно строго. Поэтому в практически
важном разделе оптики - учении об оптических инструментах - эти законы могут
считаться вполне приемлемыми [1,2,3,4].
Идеальной оптической системой [3] называют систему, в которой
сохраняется гомоцентричность пучков и изображение геометрически подобно
предмету.
Оптическая система обладает осью симметрии называемой главной
оптической осью (О
1
О
2
на рис. 1.4) и поверхностями, ограничивающими
оптическую систему (ММ и NN на рис. 1.3). Луч A
1
B
1
- входящий луч,
параллельный оптической оси. Луч C
2
D
2
- выходящий из системы (рис. 1.4)
проходит точку F
2
. Точка F
2
- задний фокус системы. Плоскость
перпендикулярная оптической оси О
1
О
2
и проходящая через точку F
2
- фокальная
плоскость. Точка F
1
- передний фокус. Исходящие из нее лучи в пространстве
изображений параллельны между собой. Плоскости P
1
и P
2
- называются
главными плоскостями, точки H
1
и Η
2
- главными точками системы.
Под лучом мы будем понимать конечный, но достаточно узкий световой
пучок, который еще может существовать изолированно от других пучков
светового потока.
Закон утверждает- падающий и отраженный луч лежит в одной плоскости с
нормалью к границе раздела в точке падения (эта плоскость называется
плоскостью падения); угол падения φ равен углу отражения φ' (рис. 1.2):
φ = φ' (1)
4. Закон преломления света (закон Снеллиуса). Преломленный луч лежит в
плоскости падения (см.рис.1.3) причем отношение синуса угла падения φ к
синусу угла преломления ψ для рассматриваемых сред зависит только от длины
световой волны, но не зависит от угла падения:
п21 - относительный коэффициент преломления или коэффициент преломления
второй среды относительно первой.
Учитывая, что можно записать:
n1 Sin φ = n2 Sin ψ (3)
Для обширной области явлений, наблюдаемых в обычных оптических
приборах, все законы соблюдаются достаточно строго. Поэтому в практически
важном разделе оптики - учении об оптических инструментах - эти законы могут
считаться вполне приемлемыми [1,2,3,4].
Идеальной оптической системой [3] называют систему, в которой
сохраняется гомоцентричность пучков и изображение геометрически подобно
предмету.
Оптическая система обладает осью симметрии называемой главной
оптической осью (О1О2 на рис. 1.4) и поверхностями, ограничивающими
оптическую систему (ММ и NN на рис. 1.3). Луч A1B1 - входящий луч,
параллельный оптической оси. Луч C2D2 - выходящий из системы (рис. 1.4)
проходит точку F2. Точка F2 - задний фокус системы. Плоскость
перпендикулярная оптической оси О1О2 и проходящая через точку F2 - фокальная
плоскость. Точка F1 - передний фокус. Исходящие из нее лучи в пространстве
изображений параллельны между собой. Плоскости P1 и P2 - называются
главными плоскостями, точки H1 и Η2- главными точками системы.
