Составители:
Рубрика:
61
6. Подставим полученные в пунктах 4 и 5 параметры в основное урав-
нение Бернулли для реальных потоков, получим
g
V
g
V
g
p
g
p
h
22
2
2
21
ζ+
α
+
ρ
=
ρ
+ .
Решая это уравнение относительно V, получаем для нее следующее вы-
ражение:
)
2
(
2
21
g
V
g
pp
h
ζ
+
α
=
ρ
−
+
или
)(
2
21
g
pp
h
g
V
ρ
−
+
ζ+α
=
.
Рис. 45. Расчетная схема истечения жидкости при постоянном напоре
Обозначив через
g
pp
hH
ρ
−
+=
ζ+α
=ϕ
21
,
1
получаем
HgV 2
ϕ=
,
где,
ϕ
– коэффициент скорости; H
–
полный напор, под действием которого
происходит истечение, м.
Поскольку Q = V w
c
, где w
c
– площадь сжатого сечения струи, то:
HgwQ
c
2
ϕ=
.
В эту формулу не входит важный конструктивный параметр – площадь про-
ходного отверстия w. Поскольку w
c
< w, то, используя понятие о коэффици-
енте сжатия струи
w
w
c
=ε , после замены w
c
=
ε
w
получаем окончательный
вид формулы для расхода:
HgwHgwQ 22 µ=ϕε=
.
(47)
Величина µ
называется коэффициентом расхода.
Полученные формулы для расчета скорости истечения жидкости и рас-
хода применимы также при истечении струи под уровень жидкости (рис. 46),
но напор в этом случае нужно определять по формуле:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 59
- 60
- 61
- 62
- 63
- …
- следующая ›
- последняя »
