ВУЗ:
Составители:
обобщались
[15 – 17], и к настоящему времени оно достаточно хорошо изучено.
Механическое двойникование – это деформация, в результате которой две части кристалла оказы-
ваются зеркально симметричными или повернутыми относительно оси второго порядка [18] (рис. 1.1).
Схематично двойникование можно представить в виде однородного сдвига одной части кристалла
относительно другой. При этом сдвиг, как правило, происходит по рациональной кристаллографиче-
ской плоскости. Если в кристалле до деформации выделить сферу, то при двойниковании она превра-
щается в эллипсоид (рис. 1.2).
Процесс двойникования обычно описывают, задав кристаллогра-фические индексы плоскости и на-
правления двойникования. Кроме того, часто указывают и величину кристаллографического сдвига.
Сдвиг при двойниковании зависит от соотношения осей эллипсоида. Из уравнения эллипса и условия
пропорциональности перемещения расстоянию от плоскости двойникования следует
.2tan/2 cas
−
=
ϕ
=
Рис. 1.1. Сдвиг кристалличе-
ской решетки,
деформированной двойникова-
нием:
а–а' – плоскость двойникования;
d – параметр решетки;
s – макросдвиг при двойникова-
нии;
n – не целое число
Рис. 1.2. Сечение плоско-
стью сдвига сферы, пре-
вращающейся
в эллипсоид деформации:
K
1
– след плоскости двойни-
кования; η
1
– направление
двойникования;
K
2
– след второго кругового
сечения, не изменяющегося
при
двойниковании; η
2
– ось ос-
новной
зоны; s – кристаллографиче-
ский сдвиг; φ – угол между
осью а
эллипсоида и плоскостью
двойникования
K
s
a
c
K
Величину макросдвига при двойниковании можно определить, пользуясь схемой, приведенной на
рис. 1.1.
Важным моментом в развитии теории двойникования было введение двойникующей дислокации
[19], приведенной на рис. 1.3. Проведя контур Бюргерса в кристалле, можно определить вектор Бюргер-
са такой дислокации: b = sa. Здесь а – межплоскостное расстояние. Двойникующая дислокация являет-
ся, таким образом, частичной.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
