Геометрическая оптика. Федосов И.В. - 43 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Следствием постоянства линейного увеличения в сопряженных плос-

костях является геометрическое подобие изображения предмету. Пе-

рейдем к определению кардинальных (основных) точек оптической

системы. На рис. 2.3 изображена первая и последняя поверхности

центрированной оптической системы, состоящей из сферических по-

верхностей. Ось OO' – оптическая ось, точки A и A' – соответственно

осевые точки предмета и изображения. В пространстве предметов из

точки A выходит луч AM, сопряженный с ним луч в пространстве изо-

бражений M'A' пройдет через точку A'. При передвижении точки A

вдоль оптической оси налево, угол будет уменьшаться и, когда точка

A удалится в бесконечность, угол станет равным нулю, т.е. луч пой-

дет параллельно оптической оси. При перемещении точки A предме-

та будет перемещаться вдоль оптической оси и точка A', которая зай-

мет положение F', когда точка A уйдет в бесконечность. Точка F' на оп-

тической оси в пространстве изображений, сопряженная с бесконечно

удаленной точкой, расположенной на продолжении оптической оси в

пространстве предметов, называется задним фокусом оптической

системы. Всякий луч (например, A

), идущий в пространстве пред-

метов параллельно оптической оси, по выходе из системы должен

пройти через точку F' (луч M

'). Плоскость, перпендикулярная к оп-

тической оси и проходящая через точку F', называется задней фо-

кальной плоскостью. Она сопряжена с бесконечно удаленной плос-

костью пространства предметов.

б)

Рис. 2.4. Свойства фокальных плоскостей