Сверхпроводимость электричества как понятие о сверхъестественном явлении, тогда как в действительности, оно есть метастабильное сверхдианамагничивание веществ. Федюкин В.К. - 49 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЭУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

49
ний. К аналогичному выводу пришел в 1960 г. физик-теоретик
А.Б. Мигдал, показавший, что в рамках теории возмущений в
системе электронов нет энергетической щели для объяснения
эффекта Джозефсона [22].
Еще «в 1933 г. К.Я. Гортер и Х. Казимир предполагали
двухжидкостную модель сверхпроводящего состояния электро-
нов проводимости металлов, в соответствии с которой при
пере-
ходе в сверхпроводящее состояние не все электроны становятся
сразу сверхтекучими, а только часть их, зависящая от температу-
ры. В соответствии с моделью Гортера – Казимира в сверхпро-
воднике при температурах ниже критической существуют как бы
две электронные жидкости – нормальная (N) и сверхпроводящая
(S), определяющие все необычные свойства сверхпроводника.
Соотношение между плотностями (количеством
) этих электрон-
ных компонент изменяется с температурой. Во многих случаях
двухжидкостная модель оказывается полезной для качественного
анализа» утверждается в работе [24]. При таком представлении о
двухжидкостной электронной «сверхпроводимости» электросо-
противление не должно было становиться нулевым за счет про-
хождения по проводнику части электронов нормальной проводи-
мости, т.е. с сопротивлением их
движению.
Почти двадцать пять лет спустя после К.Я. Гортера и Х. Ка-
зимира несколько иную двухжидкостную теорию «сверхпрово-
димости» развили в 1957 г. американские ученые Дж. Бардин,
Л. Купер и Дж. Р. Шриффер, ставшие позднее лауреатами Нобе-
левской премии. Их теория получила аббревиатуру БКШ. В осно-
ву математического обоснования теории БКШ
положены методы,
развитые нашим соотечественником Н.Н. Боголюбовым.
Дж. Р. Шриффер в обстоятельной монографии [68] написал,
что «в сверхпроводящем состоянии конечная доля электронов
сконцентрирована в «макромолекулу» («сверхтекучую жид-
кость»), распространенную на весь объем системы и способную к
движению как целое. При нулевой температуре конденсация яв-
ляется полной, и все электроны участвуют
в формировании этой
сверхтекучей жидкости... При увеличении температуры часть
электронов «испаряется» из конденсата и образует слабо воздей-
ствующий газ возбуждений (или «нормальную жидкость»), кото-
рый также распространяется на весь объем системы; нормальная

Страницы