Составители:
Рубрика:
60
ход есть фазовый переход второго рода, обусловленный измене-
нием субмикроскопического (внутриатомного) состояния веще-
ства.
Если образец из сверхмагнетика вначале охладить до Т<Т
кр
,
а потом включить внешнее магнитное поле или начать пропус-
кать обычный электрический ток (электромагнитный поток), то
внутренняя энергия образца Q
пр
будет состоять из W
c
и энергии
намагничивания W
cм
. То есть общая энергия прямого фазового
перехода с намагничиванием равна
ñìñïð
WWQ
+
=
,
а при размагничивании (при Н ≥ Н
кр
, J ≥ J
кр
или при Т ≥ Т
кр
) энер-
гия обратного перехода в нормальное состояние такова:
ñìïðîá
WQQ
−
=
.
Из этих двух простых формул следует, что Q
пр
>Q
об
, т.е., что
при сверхнамагничивании и размагничивании сверхмагнетика
должна наблюдаться энергетическая петля гистерезиса.
Энергия сверхмагнетика – тела, способного к сверхнамагни-
чиванию, увеличивается при прямом превращении в сверхмаг-
нитное состояние и уменьшается при обратном переходе в нор-
мальное состояние. Поэтому, если, например, разрушение сверх-
намагниченности под влиянием внешнего магнитного поля
большего чем
Н
кр
, то, в условиях адиабатической изоляции об-
разца, он будет охлаждаться.
Измерения теплоемкости С сверхмагнетиков (по-старому
«сверхпроводников») при отсутствии магнитного поля (Н=0) по-
казали, что при снижении температуры теплоемкость в точке пе-
рехода Т
кр
испытывает мгновенное увеличение до значений, ко-
торые примерно в 2,5 раза превышают ее значение в нормальном
состоянии вблизи Т
кр
. При этом теплота фазового перехода веще-
ства
ΔQ = ⎥W
c
– W
н
⎪ = 0 .
Рассматривая тепловое движение одного атома в твердом
теле, имеющиего 3 степени свободы движения, получаем, что
средняя энергия колебательного движения атома
ε
в теле равна
k
T
3
=
ε
,
а на один килограмм-атом вещества приходится энергия
RTkTNNQ 33
oo
=
=
ε
= ,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 58
- 59
- 60
- 61
- 62
- …
- следующая ›
- последняя »
