Составители:
Рубрика:
98
≈0,08 ≈ 8⋅10
–2
. Это означает увеличение χ
с
коэффициента воспри-
имчивости намагничивания от 100 до 1000 и более крат.
Факт на много облегченного намагничивания веществ, при
температурах меньше Т
кр
, приводит к тому, что от наведенного в
теле парамагнитного поля
H
′
и продолжающего действовать по-
ля Н, т.е. от суммарного намагничивающегося поля
H
H
H
′
+=
′′
,
при переходе вещества (при Т<Т
кр
) к сверхнамагничиваемости с
большей диамагнитной восприимчивостью χ
с
приводит к сверх-
намагничиваемости до насыщения и его сверхдиамагнитное поле
Н
с
становится на много больше и
H
′
и Н. При этом намагничен-
ность М
с
возрастает пропорционально массе сверхмагнетика, вы-
раженной в граммах, умноженной на единичное значение Н
с
грамм-молекулы вещества. Следовательно, сверхнамагничен-
ность М
с
можно записать в виде:
М
с
= χ
с
Н
с
m ,
где χ
с
– сверхдиамагнитная восприимчивость;
Н
с
– удельное значение сверхдиамагнитного поля;
m – масса сверхмагнетика.
Рассматривая влияние внешнего магнитного поля на магне-
тизм атомов вещества, следует учитывать, что изначально элек-
троны, вращаясь по своим кольцевым орбитам, имеют такой соб-
ственный магнитный момент P
m орб
(см. рис. 10 и 11), выражен-
ный в гауссовых единицах (Гс⋅см
2
):
ω=π
π
=
c
re
r
r
c
e
P
m
22
2
îðá
υ
υ
,
где е – заряд электрона;
υ
– линейная скорость электрона; r – ра-
диус орбиты; ω – угловая скорость орбитального вращения элек-
трона (ω≈1015 об/сек); с – скорость света.
При этом электрон на орбите обладает механическим мо-
ментом
rm
r
mrL
υ
υ
==
2
îðá
.
У электронов разных кольцевых орбит υ и r различны и,
следовательно, P
m орб
и L
орб
тоже разные. Однако отношение P
m орб
к L
орб
считается строго постоянным и равным
mc
e
2
. Напряжен-
ность орбитального магнитного поля, создаваемого движением
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- …
- следующая ›
- последняя »
