Методические указания для практических занятий по общей и экспериментальной физике. Часть четвертая. Электромагнетизм. Филимонова Л.В. - 54 стр.

где dS - площадь, описываемая проводником при его движении. С учетом
определения магнитного потока запишем:
                                                  dA = I ⋅ dФB ,       (4.1)

где dФB – магнитный поток через поверхность, описываемую проводником
при движении.
       Если в магнитном поле перемещается замкнутый проводник (кон-
тур) с током, то представим его в виде соединения 2-х незамкнутых про-
водников и сложим работы, совершаемые при перемещении каждого из
них. В итоге получим аналогичное выражение
                                 ΔA = I ⋅ ΔФB ,                        (4.2)

где ΔФВ – изменение магнитного потока через поверхность, ограничен-
ную контуром.
       Таким образом, работа, совершаемая силой Ампера при перемеще-
нии линейного проводника с током (контура), равна произведению силы
тока на магнитный поток (изменение магнитного потока) через поверхность,
описанную при движении (ограниченную) этим контуром.
       С определением потока векторного поля мы знакомились в начале изуче-
ния раздела «Электричество». В случае магнитного поля можно рассматривать
поток вектора B :
                                    ФB = ∫ B ⋅ d S                     (4.3)
                                          S

       Если плоский контур с током находится в ОМП, то магнитный поток через
поверхность, ограниченную контуром L, равен
                                ФB = BS ⋅ cos α ,                      (4.4)

где S – площадь контура, α – угол между нормалью к плоскости контура и
вектором магнитной индукции B .
     В случае катушки (соленоида или тороида), состоящей из N витков,
можно рассматривать как магнитный поток верез один виток ФB , так и пол-




                                     54