Метод контрольного объёма на неструктурированной сетке в вычислительной механике - 64 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

u
1
6
y
d
1
y
d
,
u
2
0
. (4.1)
Течение на выходе считаем установившимся:
u
n
0
,
p0
.
На твёрдой стенке зададим условия: u0 Решение было получено
на областях с удлинением L"30 . Области интегрирования были по-
крыты сетками со средней величиной ребер треугольников от 0.25d до
0.06d. В расчетной области сетка сгущалась до получения надежных
результатов. Сетка в зависимости от размера области и средней ве-
личины ребер треугольников содержала от 3328 до 12032 треугольни-
ков.
Вычисления проведены для чисел Рейнольдса 100, 200, 300, 400,
которое вычислялось по формуле ReU d 48, здесь U - средняя ско-
рость на входе. За уступом формируется глобальный вихрь, продоль-
ный размер которого l увеличивается с ростом числа Рейнольдса.
п. 4.3.2. Описание полученных результатов
На основе проведенных расчётов, а также аналогичных данных из
[31,32,33] составлена таблица зависимости отношения длины вихря за
уступом к высоте уступа от числа Рейнольдса таб. 1. Здесь следует от-
метить [31], что начиная с числа Рейнольдса 400 трехмерные свойства
течения становятся доминирующими, а так же следует отметить, что
нет экспериментальных данных показывающих двухмерность течения
для чисел Re(200 . Так же следует отметить, что несогласованность
данных, полученных численным методом, с экспериментальными ре-
зультатами [33] можно объяснить тем, что расчеты проводились для
двумерного случая, в то время как эксперименты были трехмерными.
Шаг t0.1 использовался до числа Рейнольдса 300. Количество
итераций не превышало 7500, а время счета на ноутбуке с процессо-
ром Athlon64 1.8 ГГц не превышало 30 минут. В то время как для чис-
ла Рейнольдса 400 удалось получить результаты лишь для шага по вре-
мени 9t=0.01 после 4 часов счета.
64

Страницы