Составители:
10
Соотношение (1.5) называется законом Стефана – Больцмана, а
σ – постоянной Стефана – Больцмана:
12 2 4
5,67 10 Вт см К .
−−−
σ= ⋅ ⋅ ⋅
Итак , полно е излучение АЧ Т возраст ает пропорционально Т
4
. Про-
дифференцировав уравнение Планка (1.2), получим закон смещения
Вина:
max
,Taλ=
(1.6)
где
max
λ
– длина волны, на которой наблюдается максимум распреде-
ления спектральной плотности излучения по длинам волн, а
2898 мкм К.a =⋅
Из квантовой механики известно, что тепловое излучение есть по-
ток квантов Бозевского газа – фотонов.
Энергия теплового фотона:
19
1,99 10
, Вт с,
hc
−
⋅
=⋅
λλ
(1.7)
т. е.
18 –1
1, 0 Вт 510 фотон с .≈⋅ ⋅
1.2. Прохождение излучения через атм осферу
При проектировании инфракрасной системы любой разработчик
решает задачу создания аппаратуры по следующей схеме (рис. 1.3).
Далее будет показано, что модулятор необходим только при ис-
пользовании линейных приемников. При использовании телевизи-
онных матричных приемников мод улятор не нужен. Однако почти
всегда (за исключением случая "ко смос–космос") излучение от
цели проходит сквозь слой земной атмосферы и либо о слабляет-
ся, либо во вс е затухает за счет рассеяния и поглощения молеку-
лами водяного пара, углекислого газа и озона. Спектрально е пропус-
кание атмосферой излучения, измеренное на горизонтальной трас-
се протяженностью 1,8 км на уровне моря, приведено на рис. 1.4.
Сверхкоротковолновое ульт рафиолетовое излучение задержива-
ет озоновый слой на высоте около 80 км.
На рис. 1.4: а – обычный ультрафиолет – от 0,2 до 0,4 мкм и видимый
диапазон – от 0,45 до 0,8 мкм; б – ближний ИК – диапазон (0,8–2,6
мкм);
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
