Составители:
10
Соотношение (1.5) называется законом Стефана – Больцмана, а
σ – постоянной Стефана – Больцмана:
12 2 4
5,67 10 Вт см К .
−−−
σ= ⋅ ⋅ ⋅
Итак, полное излучение АЧТ возрастает пропорционально Т
4
. Про-
дифференцировав уравнение Планка (1.2), получим закон смещения
Вина:
max
,
T
a
λ=
(1.6)
где
max
λ
– длина волны, на которой наблюдается максимум распре-
деления спектральной плотности излучения по длинам волн,
а 2898 мкм К.
a
=⋅
Из квантовой механики известно, что тепловое излучение – поток
квантов Бозевского газа (фотонов).
Энергия теплового фотона:
19
1,99 10
–20
Вт с = 2,5 10 Дж,
,
hc
−
⋅
λλ
⋅⋅
=
(1.7)
т. е.
19
1
,0 Вт 4 10 фотон с,≈⋅ ⋅
при λ=8 мкм.
1.2. Прохождение излучения через атмосферу
При проектировании инфракрасной системы любой разработ-
чик решает задачу создания аппаратуры по следующей схеме
(рис. 1.3).
Далее будет показано, что модулятор необходим только при
использовании линейных приемников. При использовании теле-
визионных матричных приемников модулятор не нужен. Однако
почти всегда (за исключением случая "космос–космос") излуче-
ние от цели проходит сквозь слой земной атмосферы и либо ос-
лабляется, либо вовсе затухает за счет рассеяния и поглощения
молекулами водяного пара, углекислого газа и озона. Спектраль-
ное пропускание атмосферой излучения, измеренное на горизон-
тальной трассе протяженностью 1,8 км на уровне моря, показано
на рис. 1.4.
Сверхкоротковолновое ультрафиолетовое излучение задержи-
вает озоновый слой на высоте около 80 км.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
