ВУЗ:
Составители:
40
нии образца подвергается сдвиговым деформациям, в процессе кото-
рых частицы перераспределяются, и образование кластеров и прово-
дящих цепочек является динамическим процессом. Это, например,
отражается в том, что для одного и того же наполнителя порог про-
текания зависит от поверхностного натяжения полимера
,
p
y
а имен-
но, возрастает с увеличением
,
p
y
так как уменьшение
p
y
способст-
вует образованию кластеров. С другой стороны, изменение вязкости
расплава полимера η по-разному действует на коагуляцию малых
и больших частиц, в первом случае способствуя ей и затрудняя –
во втором. Это подтверждается также и экспериментальными
данными: с увеличением η величина порога протекания увеличивает-
ся в случае саженаполненных термопластов и снижается для сетча-
тых полимеров, наполненных короткими углеродными волокнами.
Надо отметить, что приведённые выводы сделаны на основе теории
стабильности коллоидных растворов Дерягина–Ландау, развитой
Фервейем и Овербеком и справедливой для частиц сферической
формы. Для более полного понимания процессов, происходящих при
образовании бесконечного кластера в реальных системах, необходи-
мо учитывать несферическую форму частиц и многочастичные взаи-
модействия.
Роль межфазной свободной энергии g
*
смеси полимера и напол-
нителя иллюстрирует рис. 2.8.
С, мас. ч
γ
р
, дин/см
Рис. 2.8. Зависимость критической концентрации сажи
от величины поверхностного натяжения полимера γ
р
.
Пунктир – расчётная кривая
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
