Эмиссионная фотометрия пламени и атомно-абсорбционная спектроскопия. Гарифзянов А.Р. - 18 стр.

UptoLike

Составители: 

18
Если выразить массу атома m в кг через атомный вес А
Э
(г/моль) и число
Авогадро N
A
и учесть, что постоянная Больцмана k = R/N
A
(где R универ-
сальная газовая постоянная), то:
С учетом соотношения (17), доплеровская ширина спектральной линии,
выраженная в единицах длин волн δλ будет равна
Например, для линии натрия (А
Э
= 23) с длиной волны 589,0 нм при тем-
пературе T = 2000 °K доплеровская ширина равна 3.95·10
-3
нм, т. е. больше
естественной ширины на два порядка.
Таким образом, уширение спектральных линий, обусловлен-
ное эффектом Доплера, значительно превышает естествен-
ную ширину и зависит от температуры атомного пара, а так-
же массы атома определяемого элемента.
3.2.3. Уширение, обусловленное эффектом Лореца. (Ударное ушире-
ние)
Согласно классическим представлениям процесс столкновения приводит
к нарушению (обрыву) процесса излучения классического осциллятора. В ре-
                                      18




    Если выразить массу атома m в кг через атомный вес АЭ (г/моль) и число
Авогадро NA и учесть, что постоянная Больцмана k = R/NA (где R – универ-
сальная газовая постоянная), то:



    С учетом соотношения (17), доплеровская ширина спектральной линии,
выраженная в единицах длин волн δλ будет равна




     Например, для линии натрия (АЭ = 23) с длиной волны 589,0 нм при тем-
пературе T = 2000 °K доплеровская ширина равна 3.95·10-3 нм, т. е. больше
естественной ширины на два порядка.

        Таким образом, уширение спектральных линий, обусловлен-
        ное эффектом Доплера, значительно превышает естествен-
        ную ширину и зависит от температуры атомного пара, а так-
        же массы атома определяемого элемента.
3.2.3. Уширение, обусловленное эффектом Лореца. (Ударное ушире-
                               ние)

     Согласно классическим представлениям процесс столкновения приводит
к нарушению (обрыву) процесса излучения классического осциллятора. В ре-