Эмиссионная фотометрия пламени и атомно-абсорбционная спектроскопия. Гарифзянов А.Р. - 47 стр.

                                      47

тельной системы, обеспечивающей умножение электронов в результате вто-
ричной электронной эмиссии, и анода - коллектора вторичных электронов
(рис. 20).




      Рис. 20. Устройство фотоэлектронного умножителя
    Фотоэлектрон, выбитый из фотокатода, направляется к первому диноду,
напряжение на котором более положительно (приблизительно 100 В). Дино-
ды покрыты материалом, испускающим под действием электронного удара
вторичные электроны (эффект вторичной электронной эмиссии).
    Когда фотоэлектрон (который сильно ускоряется за счет положительно-
го напряжения) попадает на поверхность динода, то несколько вторичных
электронов (от 1 до 6) выбиваются из динода. Эти электроны затем устрем-
ляются ко второму, третьему, четвертому динодам и т.д., напряжение на ка-
ждом из которых соответственно более положительно, чем на предыдущем
диноде, причем каждый из них высвобождает несколько вторичных электро-
нов на один падающий электрон. Таким образом, один фотоэлектрон, выби-
тый из фотокатода, может дать лавину, состоящую из 105–108 электронов у
анода. Фотоумножитель гораздо более чувствителен, чем обычный фотоэле-
мент, и дает возможность в специальных условиях (сильное охлаждение для
полного подавления термоэлектронной эмиссии) обнаруживать появление
даже одного фотона у фотокатода.
    Все большее применение в оптических спектрометрах находят полупро-
водниковые приемники излучения, в частности фотодиоды. Принцип их дей-
ствия заключается в том, что облучение p-n перехода, на который подано за-