Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

22
максимума нулевого порядка, который выделяется из числа других
максимальной яркостью . Надо сделать так , чтобы измеренные по шкале-экрану
расстояния от максимумов одинаковых порядков до максимума нулевого порядка
были равны .
Под расстоянием между дифракционными максимумами надо понимать
расстояние между серединами наблюдаемых полосок .
После указанной установки дифракционной решетки и экрана можно
приступать к измерениям расстояний ∆x между дифракционными максимумами
соответственно ±1-го, ±2-го, ±3-го и ±4-го порядков.
Очевидно , что ∆x /2L = tg ϕ
m
, где L- расстояние от плоскости
дифракционной решетки до плоскости экрана и ϕ
m
- угол дифракции спектра
порядка m. В эту формулу подставляют поочередно средние значения ∆x для
дифракционных максимумов каждого порядка. Далее для каждого порядка m из
формулы (4) можно найти d. Полученные для разных порядков m значения d
следует усреднить и вычислить погрешность определения постоянной решетки.
Задание 3. Фраунгоферова дифракция лазерного излучения на мелких
круглых частицах
Монохроматический хорошо коллимированный и пространственно
когерентный световой пучок, излучаемый лазером , дает возможность
непосредственно наблюдать дифракцию света на круглых частицах .
Для того чтобы углы дифракции были значительны , размер частиц должен
быть малым . Однако, если поместить в световой пучок одну малую частицу , то
даваемую ею на удаленном экране дифракционную картину наблюдать будет
трудно , т. к . картина будет проектироваться на световой фон, созданный не
испытавшей дифракцию частью светового пучка.
Для получения хорошо видимой дифракционной картины можно
поместить на пути светового пучка множество хаотически расположенных
одинаковых частиц. Так как исследуется фраунгоферова дифракция, то любая
отдельная частица, независимо от ее положения в плоскости поперечного сечения
светового пучка, дает одинаковое угловое распределение интенсивности в
дифракционной картине. 
                                      22
максимума     нулевого    порядка,   который    выделяется   из   числа   других
максимальной яркостью. Надо сделать так, чтобы измеренные по шкале-экрану
расстояния от максимумов одинаковых порядков до максимума нулевого порядка
были равны.
      Под расстоянием между дифракционными максимумами надо понимать
расстояние между серединами наблюдаемых полосок.
      После указанной установки дифракционной решетки и экрана можно
приступать к измерениям расстояний ∆x между дифракционными максимумами
соответственно ±1-го, ±2-го, ±3-го и ±4-го порядков.
     Очевидно, что       ∆x /2L = tg ϕm,       где L- расстояние от плоскости
дифракционной решетки до плоскости экрана и ϕm - угол дифракции спектра
порядка m. В эту формулу подставляют поочередно средние значения ∆x для
дифракционных максимумов каждого порядка. Далее для каждого порядка m из
формулы (4) можно найти d. Полученные для разных порядков m значения d
следует усреднить и вычислить погрешность определения постоянной решетки.



      Задание 3. Фраунгоферова дифракция лазерного излучения на мелких
круглых частицах
      Монохроматический хорошо         коллимированный и пространственно
когерентный световой пучок, излучаемый лазером, дает возможность
непосредственно наблюдать дифракцию света на круглых частицах.
      Для того чтобы углы дифракции были значительны, размер частиц должен
быть малым. Однако, если поместить в световой пучок одну малую частицу, то
даваемую ею на удаленном экране дифракционную картину наблюдать будет
трудно, т. к. картина будет проектироваться на световой фон, созданный не
испытавшей дифракцию частью светового пучка.
      Для получения хорошо видимой дифракционной картины можно
поместить на пути светового пучка множество хаотически расположенных
одинаковых частиц. Так как исследуется фраунгоферова дифракция, то любая
отдельная частица, независимо от ее положения в плоскости поперечного сечения
светового пучка, дает одинаковое угловое распределение интенсивности в
дифракционной картине.

Страницы