Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета - 26 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

26
Такая схема широко используется в современной когерентной оптике, т. к .
позволяет более гибко изменять параметры опыта. Обоснование применения
такой схемы приведено ниже.
На рис. 3а ещё раз представлена классическая схема. В качестве
поверхности , излучающей вторичные волны , выберем S. Амплитуды и фазы в
месте расположения S определяются пропускаемостью Э
1
и оптической длиной
лучей , идущих от источника до плоскости S. Эти амплитуды и фазы не изменятся ,
если расположить Э
1
не перед линзой Л, а сразу после неё в месте S (линза не даёт
дополнительной разности хода) – см . рис. 3б. Не изменится при этом и
дифракционная картина на Э
2
.
Картина не изменится также, если Э
1
передвинуть так , как показано на рис.
3в. Зависимость интенсивности излучения на Э
2
от направления φ будет такой же,
Рис. 3а.
Рис.3б.
Рис. 3в.
Рис. 4.
                                          26
     Такая схема широко используется в современной когерентной оптике, т. к.
позволяет более гибко изменять параметры опыта. Обоснование применения




                                Рис.3б.



                                   Рис. 3а.

такой схемы приведено ниже.
      На рис. 3а ещё раз представлена классическая схема. В качестве
поверхности, излучающей вторичные волны, выберем S. Амплитуды и фазы в
месте расположения S определяются пропускаемостью Э1 и оптической длиной
лучей, идущих от источника до плоскости S. Эти амплитуды и фазы не изменятся,
если расположить Э1 не перед линзой Л, а сразу после неё в месте S (линза не даёт
дополнительной разности хода) – см. рис. 3б. Не изменится при этом и
дифракционная картина на Э2.
      Картина не изменится также, если Э1 передвинуть так, как показано на рис.
3в. Зависимость интенсивности излучения на Э2 от направления φ будет такой же,




                                Рис. 3в.Рис. 4.

Страницы