Методические указания к лабораторному практикуму по оптике для студентов физического факультета. Голицына О.М - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

22
Результат сложения колебаний, приходящих в точку Р экрана 6 от
когерентных источников 3 и 4, зависит от оптической разности хода ∆ = x
2
-x
1,
что
показано на рис. 2, представленном в виде упрощённой схемы без бипризмы.
Условия экстремумов будут иметь такой вид:
,
∆=±
m
λ
(условие максимума), (1)
()
21,
2
∆=±+m
λ
(условие минимума), (2)
здесь m = 0, 1, 2, 3, ... – порядок интерференционного максимума и минимума, λ –
длина световой волны .
На рис. 2 справа показан график распределения интенсивности света в
интерференционной картине.
Расстояние между серединами соседних максимумов или соседних
минимумов называется шириной полосы δ. При малых углах α (см . рис. 2)
несложно получить ширину полосы , положив приближённо до членов второго
порядка малости (рис. 2):
2
∆
h
lD
. (3)
Если h – координата максимума, то должно выполняться условие (1) и из (3)
следует:
,
2
=
mm
lD
λδ
(4)
Рис. 2. 
                                   22
      Результат сложения колебаний, приходящих в точку Р экрана 6 от
когерентных источников 3 и 4, зависит от оптической разности хода ∆ = x2-x1, что
показано на рис. 2, представленном в виде упрощённой схемы без бипризмы.
Условия экстремумов будут иметь такой вид:
                     ∆ =±mλ,                 (условие максимума), (1)

                                      λ
                          ∆ =±(2m +1) ,        (условие минимума), (2)
                                      2
здесь m = 0, 1, 2, 3, ... – порядок интерференционного максимума и минимума, λ –
длина световой волны.
      На рис. 2 справа показан график распределения интенсивности света в
интерференционной картине.




                                   Рис. 2.

     Расстояние между серединами соседних максимумов или соседних
минимумов называется шириной полосы δ. При малых углах α (см. рис. 2)
несложно получить ширину полосы, положив приближённо до членов второго
порядка малости (рис. 2):
                                   ∆ h
                                     = .                           (3)
                                   2l D

     Если h – координата максимума, то должно выполняться условие (1) и из (3)
следует:

                                   mλ mδ
                                      =   ,                        (4)
                                   2l   D

Страницы