ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Как уже отмечалось выше, тот факт, что ток не падает до нуля непосредственно сразу
после превышения напряжения задержки над ускоряющим напряжением, объясняется суще-
ствованием распределения электронов по энергиям. Не все электроны имеют одну энергию,
и чем уже распределение их по энергиям, тем круче будет падение тока на характеристики
задержки. При данном фиксированном
у
V
напряжение задержки
з
V
>
у
V
отсекает электро-
ны с энергией, меньшей либо равной
Е = е (
з
V –
у
V
).
Пусть количество таких электронов, пролетающих через триод в единицу времени (и не
достигающих анода по причине действия задерживающего потенциала), равно N(E). По оп-
ределению функция распределения электронов по энергиям равна
f (E) = –dN(E)/dE.
С другой стороны, значение тока при данном значении задерживающего напряжения
пропорционально )(
0
ENN
−
, где
0
N – полное количество электронов, формирующих ток при
равном нулю напряжении задержки. Кроме того, dE
∼
edV, следователь-
но dVdIdEEdNEf //)()( −== . Говоря иначе, функция распределения электронов по энергиям
равна производной тока по напряжению задержки.
Напомним, что при записи характеристики задержки ускоряющее напряжение
у
V являет-
ся параметром. В зависимости от его соотношения с резонансным напряжением вид характе-
ристики задержки при наличии паров ртути будет различным.
При
у
V
< V
р
неупругих соударений очевидно нет и характеристика задержки будет такой
же, как в случае вакуумного триода, т.е. ток в триоде определяется только электронами, ко-
торые испытывают упругие столкновения
уa
II =
(см. рис. 5).
Если же
у
V > V
р
, то на графике характеристики задержки появляется дополнительная сту-
пенька (см. рис. 6). Запись характеристики, произведенная при t = 80 °С,
В)10...8(
у
=
V
,
В)24...0(
з
=V
, дает наглядную картину.
Рис. 5 Характеристики задержки вакуумного триода
I
V
з
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
