Выбор конфигурации и расчет индукторов для высокочастотного нагрева. Гребенюк В.Ф - 9 стр.

1.7 Изменение физических свойств нагреваемого металла. Стадии нагре-
                                 ва

       При нагреве стали изменяются ее удельное электрическое сопротив-
ление и магнитная проницаемость металлов.
       Магнитная проницаемость слабо зависит от температуры примерно до
650-700 ˚С, после чего быстро уменьшается и достигает значения, примерно
равного проницаемости вакуума. В приближенных расчетах обычно считает-
ся, что она падает скачком до µ =1 в точке магнитных превращений (точке
Кюри), примерно соответствующей температуре 750-770 ˚С.
       Зависимость удельного сопротивления от температуры для стали с со-
держанием углерода 0,4 - 0,5 % приведена на рисунке 3.




       Рисунок 3 – Зависимость относительной магнитной проницаемости
(1) и удельного электрического сопротивления (2) от температуры для
стали 45

       Из рисунка 3 видно, что в промежутке от 15 до 800 ˚С удельное элек-
трическое сопротивление возрастает примерно в 5 раз. В дальнейшем рост
удельного сопротивления замедляется, причем значения его для разных сор-
тов стали становятся почти равными. В среднем можно принять, что в интер-
вале температур от 800 до 900 ˚С удельное электрическое сопротивление
равно 10 - 6 Омּм. В результате снижения магнитной проницаемости и роста
удельного сопротивления в процессе нагрева глубина проникновения тока
возрастает в 8 – 10 раз.
       Для определения глубины проникновения тока в сталь, нагретую вы-
ше точки магнитных превращении ∆К , м, можно использовать простую фор-
мулу, подставив в выражение (7) ρ = ρК = 10 – 6 Омּм и µ = 1. Тогда

                           ∆ К ≈ 0,5   f .                             (8)

      Глубину проникновения тока в этом случае называют горячей глуби-
ной проникновения тока.
                                                                        11