Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 20 стр.

                                          Работа № 3

        ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОЛНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЙ ПО ИЗМЕРЕНИЮ
                 КОЭФФИЦИЕНТА ОТРАЖЕНИЯ

    Измерение полных сопротивлений импедометром основано на известной
связи между характеристическим сопротивлением линии передачи ZC,
сопротивлением нагрузки ZH и коэффициентом отражения Г [1]:

                                                 1+ Г
                                       ZH = ZC           (1)
                                                 1− Г

    Учитывая, что коэффициент отражения Г является комплексной величиной и
                                    iφ
может быть записан в виде Г = |Г|e , формулу (1) удобно преобразовать
следующим образом:

                                 ⎡        1− Г
                                                2
                                                                 2 Г sin ϕ      ⎤
          Z Н = RH + jX H   = ZC ⎢                      + j                     ⎥    (2)
                                      +     −         ϕ       +     −         ϕ
                                          2                       2
                                 ⎢⎣ 1   Г     2 Г cos       1   Г     2 Г cos   ⎥⎦

    Из анализа формулы (2) видно, что для определения полного сопротивления
по этой формуле достаточно определить коэффициент отражения Г. Для этой
цели может быть использован коаксиальный импедометр с характеристическим
сопротивлением 50 ом, в котором рефлектометром служит направленный
ответвитель однодырочного типа (связь типа Бете) (рис.1а).
    При помощи направленного ответвителя из основной коаксиальной линии, к
которой присоединена исследуемая нагрузка, во вторичную линию, связанную с
индикатором, передается часть мощности либо падающей на нагрузку волны,
либо отраженной от неё. Направленный ответвитель со связью типа Бете работает
следующим образом. Через отверстие связи часть линий электрического     и
магнитного полей из основной коаксиальной линии проникает во вторичную
линию, т.е. между коаксиальными линиями существует как электрическая, так и
магнитная связь.
    Обе расходящиеся от отверстия волны, возникающие во вторичной
коаксиальной линии за счет электрической связи (рис.1б), имеют вблизи
отверстия направление электрического поля обратное его направлению в
основной линии, т.е. обе вторичные волны обратны по фазе волне в основной
линии.