Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

расстройке достигает конечного значения τ
min
, вместо того, чтобы стремиться к
бесконечности.
Качественное рассмотрение экспериментальных данных производится так
же, как это делалось в предшествующем случае. По кривой полного
сопротивления находится точки половинной мощности и по разности
соответствующих им частот определяют Q. Однако определение точек
половинной мощности из-за наличия потерь в устройстве связи несколько
отличается от
того случая, когда эти потери отсутствуют.
В этом случае уравнение (13) приобретает вид:
))1(1(1)1(1
))1(1()1(1
)(
021
ijiiji
ijiiji
+−+−−+++
+
−
+
+
+
+
+
=
ββ
β
β
τ
(18)
где j = 1/
β , L = R
1
/ Z
0
.
Преобразовывая и упрощая, получим
)1(2
)4(2)1(4)1(2
)(
244422
021
j
jjjj
+
−−+++++
=
β
ββββ
τ
(19)
Если j = 0 (R
L
= 0), то уравнение (19) сводится к уравнению (14).
Рис.5. Зависимость КСВН от частоты при наличии потерь в
четырехполюснике связи. 1 - при наличии потерь, 2 - при отсутствии потерь.
Таким образом, измерение значений L и R позволяет определить величину
(
τ
1/2
)
0
. Относительные расстройки, соответствующие им σ
1
и σ
2
; cледовательно,
частоты f
1
и f
2
могут быть найдены из экспериментального графика, аналогичного
графикам, показанным на рис.4,5. Величина Q
o
вычисляется по формуле
21
0
0
ff
f
Q
−
=
(20)
Остальные величины могут быть получены, если рассматривать
coпротивление потерь R
1
как составную часть резонатора. Выбор между этими 
расстройке достигает конечного значения τmin, вместо того, чтобы стремиться к
бесконечности.
    Качественное рассмотрение экспериментальных данных производится так
же, как это делалось в предшествующем случае. По кривой полного
сопротивления находится точки половинной мощности и по разности
соответствующих им частот определяют Q. Однако определение точек
половинной мощности из-за наличия потерь в устройстве связи несколько
отличается от того случая, когда эти потери отсутствуют.
    В этом случае уравнение (13) приобретает вид:

                                    1 + i + β (1 + ij ) + (1 + i − β (1 + ij ))
                   (τ 1 2 ) 0 =                                                      (18)
                                  1 + i + β (1 + ij ) − 1 − (1 + i − β (1 + ij ))

где j = 1/ β , L = R1 / Z0.
     Преобразовывая и упрощая, получим

                          2 + β 2 (1 + j 2 ) + 4 + β 4 (1 + j 4 ) − 2 jβ 4 (4 − j 2 β )
             (τ 1 2 ) 0 =                                                                   (19)
                                                 2 β (1 + j )

    Если j = 0 (RL = 0), то уравнение (19) сводится к уравнению (14).




    Рис.5. Зависимость КСВН от частоты при наличии потерь                                          в
четырехполюснике связи. 1 - при наличии потерь, 2 - при отсутствии потерь.

      Таким образом, измерение значений L и R позволяет определить величину
(τ1/2)0. Относительные расстройки, соответствующие им σ1 и σ2; cледовательно,
частоты f1 и f2 могут быть найдены из экспериментального графика, аналогичного
графикам, показанным на рис.4,5. Величина Qo вычисляется по формуле

                                                       f0
                                            Q0 =                  (20)
                                                    f1 − f 2

    Остальные величины могут быть получены, если рассматривать
coпротивление потерь R1 как составную часть резонатора. Выбор между этими

Страницы