Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

7
Например, для некоторого момента времени t
1
мгновенные
значения потенциалов принимают значения
u
A
(t
1
) = U
m
sin(15°), u
B
(t
1
) = –U
m
cos(15°), u
C
(t
1
) = U
m
sin(135°),
которым соответствуют вектора Ů
A
, Ů
B
, Ů
C
на векторной диаграмме
(рис. 1.2). В этом случае потенциалы электродов должны иметь
значения
u
A
= 0,260U
m
, u
B
= –0,965U
m
, u
C
= 0,707U
m
,
где U
m
– некоторая расчетная величина, выбирать которую следует не
больше 0,5 U
ист
.
Здесь U
ист
– напряжение используемого в работе
источника постоянного напряжения.
При помощи делителя напряжения расчетные значения
потенциалов задают жилами А,В,С. Делитель напряжения следует
брать низкоомным, чтобы сопротивление между электродами по
бумаге оказалось примерно на два порядка выше, чем сопротивление
делителя.
1.3 Рабочее задание
1.3.1 Часть I-я
1. Установить на листе бумаги электроды (см. рис. 1.1), сохраняя
отношение размеров, принятых при расчете, выполненном при
подготовке к работе.
2. Измерить с помощью мультиметра проводимость G между
электродами. Рассчитать по ней емкость на единицу длины
моделируемой системы и сравнить с теоретическими результатами.
При расчете емкости по экспериментальным данным следует
воспользоваться аналогией поля в проводящей среде и
электростатического поля при одинаковых размерах и конфигурации
создающих поля электродов. Тогда параметры обеих систем (в
проводящей среде и в электростатическом поле) удовлетворяют
соотношению [1]
γ
=
εε
GC
0
, (1.1)
где С – емкость между электродами в электростатическом поле; G –
проводимость между теми же электродами в проводящей среде; ε –
относительная диэлектрическая проницаемость (для воздуха ε=1);
ε
0
=8,86⋅10
-12
Ф/м – абсолютная диэлектрическая проницаемость
вакуума.

Страницы