Нетрадиционные и возобновляемые источники энергии. Хахалева Л.В. - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

27
2
1
)(
ghc = , (3.2.2)
где g – ускорение силы тяжести, равное 9,81 м/с
2
; h – глубина залива
(моря), м.
Резонанс для приливной волны, надвигающейся со стороны
открытого моря, наступает при условиях, когда
4/λ= jL , (3.2.3)
где j – нечетное целое; L – протяженность залива в сторону материка, м;
λ – длина волны вынужденных колебаний в открытом море, м.
Соответствующая резонансная частота f
r
, Гц, и период T
r
, с,
связаны между собой следующим образом:
λ==
//1
cTf
rr
. (3.2.4)
Отсюда
2
1
)(/4/ ghjLcT
r
=λ= . (3.2.5)
Резонанс возникает, когда период собственных колебаний соот-
ветствующего бассейна оказывается равным (кратным) периоду
вынужденных колебаний прилива в открытом море T
f
, в этом случае
2
1
)(
4
gh
L
T
f
=
;
f
Tg
j
h
L
2
1
2
1
)(
4
= . (3.2.6)
Полусуточный период прилива равен 12 ч 25 мин (45000 с), таким
образом, для случая j=1 (основная гармоника) резонанс наступает, когда
2
1
/
hL
= (45 000 с)ּ(9,8 м/с
2
)
2
1
/4 = 36 000 м
2
1
. (3.2.7)
В этом примере видно близкое совпадение собственной частоты
эстуария с характерной частотой прилива, в результате чего в указанном
эстуарии достигаются значительные амплитуды приливного движения,
высота прилива здесь доходит до 10 – 14 м.
Анализ резонансных условий достаточно сложен из-за постоянно
меняющейся топологии дна и береговой линии заливов и эстуариев.
Поэтому здесь производится всего лишь прикидочный расчет. При
подходящих условиях высота прилива может усиливаться до 10 м.

Страницы