Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 76 стр.

разрешающей способности детектора по скоростям
можно получить, продифференцировав соотношение
(4.1):
    ∆β/β = tg θ∆θ = (n2 β2 - 1)1/2 ∆θ .    (4.4)
    Показатель преломления жидких или твердых
радиаторов лежит в интервале значений от 1,3 до 1,8,
т.е. в довольно узкой области. Поэтому счетчики с
такими радиаторами имеют хорошую разрешающую
способность по скоростям только для частиц, скорости
которых не слишком близки к скорости света. Для
частиц же со скоростями близкими к скорости света
(β~1) различие в скорости будет очень малым (∆β <
1см (4.4) ) и селективные свойства таких счетчиков
будут неудовлетворительными. Так, например, для
радиатора из плексигласа показатель преломления
n=1,5 и пороговая скорость βmin = 0,7. В этом случае
углы излучения близки к максимальному cosθmax= 1/ n,
и разница в углах излучения для частиц разных
скоростей очень мала, так как ∆θ ∼ ∆β, ∆β << 1.
Поэтому для разделения по скоростям частиц высоких
энергий (β→1) применяются черенковские детекторы
с газовыми радиаторами, у которых показатель
преломления n≈1,01.
    Обычно энергетическое разрешение черенковских
детекторов с фокусировкой составляет 5-10%. Однако
в детекторах, предназначенных для точного
определения энергии частиц, с помощью специальных
мер разрешение может быть доведено до 10-5.
Разработаны прецизионные приборы с коррекцией
эффекта     хроматической      дисперсии,    которые
                                   -6   -7
позволяют получить    (∆β / β) ≈ 10 - 10 .

                           75