Курс лекций по теоретическим основам электротехники. Исаев Ю.Н - 72 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

72
1
()
C
X
C
ω=
ω
()
L
X
L
ω
=ω
1
L
C
ω=
() () ()
LC
XX Xω= ω− ω
(
)
() () ()
LC
ZRjX X
ω
=+ ω− ω
1
L
C
ω=
() () ()
LC
XX X
ω
=ω−ω
R
Рис. 2.33
Зависимость емкостного сопротивления
() 1
ω
=ω
C
XC от частоты
имеет гиперболическую зависимость. При увеличении частоты умень-
шается емкостное сопротивление и при этом ток в цепи с емкостью
увеличивается. То есть чем быстрее изменяется ток тем меньше емкост-
ное сопротивление. При уменьшении частоты до нуля емкостное сопро-
тивление становится бесконечным. То есть емкость не пропускает по-
стоянный ток.
И, наоборот, при увеличении частоты емкостное сопро-
тивление уменьшается, и ток в цепи увеличивается. Вспомним, что ем-
кость пропускает ток смещения.
В цепи с последовательно соединенными элементами
R
LC сопро-
тивление записывается в виде:
() () ()ω= + ω− ω
LC
Z R jX jX
Будем изменять частоту входного напряжения в цепи. При измене-
нии частоты будут изменяться сопротивления реактивных элементов.
При увеличении частоты уменьшается емкостное сопротивление и уве-
личивается индуктивное сопротивление, и наоборот. При постепенном
изменении частоты может наступить такой момент, когда емкостное и
индуктивное сопротивления сравняются, и будет выполняться равенство
0
11
() (),ω= ω ω = →ω=ω=
ω
LC
XX L
C
CL
.
Полученная частота называется частотой свободных колебаний. При та-
кой частоте возникаю свободные колебания в цепи. Колебания электри-
ческой цепи не связанные с источником энергии, называются
собст-
венными
или свободными.

Страницы