Составители:
Упражнение 3. Нахождение диаметра малых частиц ли-
коподия по дифракции Фраунгофера на них.
Монохроматичный, хорошо
коллимируемый пространст-
венно-когерентный световой
пучок лазерного излучения по-
зволяет наблюдать дифракцию
света на сферических частицах
малого диаметра (порядка 1–2
мкм), а также определить их
диаметр с высокой степенью
точности. В качестве таких
частиц выбраны споры травы плаун (споры ликоподия), часто
встречающиеся в камчатском лесу. Схема наблюдения ди-
фракции Фраунгофера от ликоподия приведена на рис. 11.7.
Лазер
Рис. 11.7. Получение дифракционной
картины на ликоподии
Излучение от лазера (дли-
на волны 6,328
⋅
10
–7
м) падает
на сферические частицы ра-
диусом r, дифрагирует на них
и дает дифракционную карти-
ну на экране, расположенном
на расстоянии L от частиц. На
экране возникает периодиче-
ское распределение интенсив-
ности света в виде концентри-
ческих колец – дифракционных
максимумов и минимумов ос-
вещенности (рис. 11.8). Осве-
щенность максимумов убывает
к периферии. В центре экрана
всегда наблюдается дифракци-
онный максимум, соответствующий половине действия первой
открытой зоны Френеля от всех частиц.
I
I
Рис. 11.8. Дифракционная картина
На рис. 11.8 по оси ординат отложены интенсивности I
в дифракционных максимумах, а по оси абсцисс – произведе-
ния радиуса частицы на синусы угловых радиусов, под кото-
рыми видны светлые и темные кольца
Угловые радиусы темных колец подчиняются условиям:
121
Упражнение 3. Нахождение диаметра малых частиц ли- коподия по дифракции Фраунгофера на них. Монохроматичный, хорошо коллимируемый пространст- венно-когерентный световой пучок лазерного излучения по- зволяет наблюдать дифракцию Лазер света на сферических частицах малого диаметра (порядка 1–2 мкм), а также определить их диаметр с высокой степенью Рис. 11.7. Получение дифракционной точности. В качестве таких картины на ликоподии частиц выбраны споры травы плаун (споры ликоподия), часто встречающиеся в камчатском лесу. Схема наблюдения ди- фракции Фраунгофера от ликоподия приведена на рис. 11.7. Излучение от лазера (дли- II на волны 6,328 ⋅ 10–7 м) падает на сферические частицы ра- диусом r, дифрагирует на них и дает дифракционную карти- ну на экране, расположенном на расстоянии L от частиц. На экране возникает периодиче- ское распределение интенсив- ности света в виде концентри- ческих колец – дифракционных максимумов и минимумов ос- вещенности (рис. 11.8). Осве- щенность максимумов убывает к периферии. В центре экрана Рис. 11.8. Дифракционная картина всегда наблюдается дифракци- онный максимум, соответствующий половине действия первой открытой зоны Френеля от всех частиц. На рис. 11.8 по оси ординат отложены интенсивности I в дифракционных максимумах, а по оси абсцисс – произведе- ния радиуса частицы на синусы угловых радиусов, под кото- рыми видны светлые и темные кольца Угловые радиусы темных колец подчиняются условиям: 121
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 119
- 120
- 121
- 122
- 123
- …
- следующая ›
- последняя »