Составители:
магнитного поля в катушке индуктивности). Электрические
и магнитные колебания взаимообусловлены, поэтому называют-
ся электромагнитными. Возникают электромагнитные колеба-
ния благодаря явлению самоиндукции, т. е. возникновению ЭДС
индукции (электродвижущей силы индукции) в проводниках
при изменении тока в них. Мгновенное значение ЭДС индукции
вычисляется по формуле
5
dt
d
I
,
L
i
−=
ε
где L – индуктивность катушки (величина, численно равная
электродвижущей силе индукции, возникающей при скорости
изменения тока 1 А/с).
В
идеальном колебательном контуре, где
сопротивление R = 0 (рис. 1.1), т. е. в сверх-
проводящем контуре, могут происходить сво-
бодные незатухающие электромагнитные ко-
лебания.
Рис. 1.1
При единовременном заряде конденсатора заряд q со вре-
менем t на его обкладках будет меняться по закону
q = q
m
cos (
ω
0
t +
α
),
где q
m
– амплитуда заряда;
α
– начальная фаза;
ω
0
– собственная частота, равная
LC
1
0
=
ω
;
Такие колебания называются незатухающими. В реальном
колебательном контуре с сопротивлением R
≠
0 колебания ам-
плитуды А заряда затухают по экспоненциальному закону
);cos(
2
βω
+
−
te
t
L
R
m
= qq
t
L
R
m
eqA
2
−
=где уменьшается по экспоненциальному закону;
);(
2
2
0
γωω
−=
ω
– частота этих затухающих колебаний
γ
– коэффициент затухания
);
2
(
L
R
=
γ
e – основание натурального логарифма (e = 2,7);
β
– начальная фаза колебаний.
магнитного поля в катушке индуктивности). Электрические и магнитные колебания взаимообусловлены, поэтому называют- ся электромагнитными. Возникают электромагнитные колеба- ния благодаря явлению самоиндукции, т. е. возникновению ЭДС индукции (электродвижущей силы индукции) в проводниках при изменении тока в них. Мгновенное значение ЭДС индукции вычисляется по формуле dI ε i = −L , dt где L – индуктивность катушки (величина, численно равная электродвижущей силе индукции, возникающей при скорости изменения тока 1 А/с). В идеальном колебательном контуре, где сопротивление R = 0 (рис. 1.1), т. е. в сверх- проводящем контуре, могут происходить сво- бодные незатухающие электромагнитные ко- Рис. 1.1 лебания. При единовременном заряде конденсатора заряд q со вре- менем t на его обкладках будет меняться по закону q = qm cos (ω0t + α), где qm – амплитуда заряда; α – начальная фаза; 1 ω0 – собственная частота, равная ω0 = ; LC Такие колебания называются незатухающими. В реальном колебательном контуре с сопротивлением R ≠ 0 колебания ам- плитуды А заряда затухают по экспоненциальному закону R − t q = qm e 2L cos(ωt + β ); R − t где A = qm e 2L уменьшается по экспоненциальному закону; ω – частота этих затухающих колебаний (ω = ω0 2 − γ 2 ); R γ – коэффициент затухания (γ = ); 2L e – основание натурального логарифма (e = 2,7); β – начальная фаза колебаний. 5
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »