Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 138 стр.

              Физика. Лабораторный практикум
    Кванты света, попавшие на невозбужденные атомы (изобра-
жены штрихованными векторами), в дальнейшей генерации света
не участвуют.
    Коэффициент отражения зеркал должен быть таким, чтобы
при одном проходе волны между зеркалами на полупрозрачное
зеркало вернулась световая энергия не меньшая, чем в предыду-
щем случае. Кванты не должны “мешать” друг другу, поэтому зер-
кала имеют искривленную поверхность(рис. 4).




                               Рис. 4

    Энергия света будет нарастать от прохода к проходу, только в
этом случае возможна генерация света. Бурный лавинообразный
рост плотности излучения происходит уже в первые моменты раз-
ряда: кванты света проходя многократно пространство между зер-
калами, за счет соударений с атомами гелия продолжают попол-
нять убыль заселенности возбужденных уровней атомов неона.
    В непрерывном режиме устанавливается равновесие. Часть
света, дошедшая до полупрозрачного зеркала, при определенной
интенсивности пучка пройдет через него, и будет излучена лазе-
ром или оптическим квантовым генератором.
    Аббревиатура слова “лазер” происходит от начальных букв
Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation, что в пере-
воде означает усиление видимого света с помощью стимулирован-
ного излучения.
    Используемый в данной работе гелий-неоновый лазер излуча-
                                        о
ет непрерывно на длине волны 6328 А (красный свет),
     о
где А (Ангстрем) – 10-10 м.

          Настоящая работа преследует несколько целей:
         1)        знакомство с идеями генерации монохроматич-
                   ного поляризованного когерентного излучения;


                                138