Составители:
143
Квантовая теория излучения
где λ – длина волны света, продифрагировавшего на частице ра-
диуса
r. Угловые радиусы светлых колец также зависят от соот-
ношения длины волны и радиуса частицы:
sin ϕ
0
=0; sin ϕ
2
=0,81
r
λ
; sin ϕ
4
=1,33
λ
(3)
r
Если измерить диаметр k-го темного или светлого кольца d
k
и
расстояние от пластины с порошком ликоподия
L, то для малых
углов (рис. 7)
sin ϕ
k
=tg ϕ
k
=
L2
d
k
.
Тогда, используя условия (2) и (3) , имеем для данного
k
значение
r
k –
радиуса малых частиц ликоподия:
r
k
=
k
k
d
Lc2
λ
(4),
где с
k
- коэффициент для разного вида колец. Формула 4 является
рабочей для определения радиуса мелких частиц ликоподия.
Результаты измерений занесите в таблицу 2.
Таблица 2
k-
номер
коль-
ца
c
k
d
k
(м)
r
k
(м)
σ=
)1
)r
2
k
−n(n
r( −Σ
δ= 100
r
σ
%
1 0,61
2 0,81
3 1,12
4 1,33
5 1,62
r
(м)
Квантовая теория излучения где λ – длина волны света, продифрагировавшего на частице ра- диуса r. Угловые радиусы светлых колец также зависят от соот- ношения длины волны и радиуса частицы: λ λ sin ϕ0=0; sin ϕ2=0,81 ; sin ϕ4=1,33 (3) r r Если измерить диаметр k-го темного или светлого кольца dk и расстояние от пластины с порошком ликоподия L, то для малых углов (рис. 7) dk sin ϕk =tg ϕk = . 2L Тогда, используя условия (2) и (3) , имеем для данного k значение rk – радиуса малых частиц ликоподия: 2ck λ L rk= (4), dk где сk- коэффициент для разного вида колец. Формула 4 является рабочей для определения радиуса мелких частиц ликоподия. Результаты измерений занесите в таблицу 2. Таблица 2 k- ck dk rk номер (м) (м) Σ( r − rk )2 σ коль- σ= δ= 100 % n(n − 1) r ца 1 0,61 2 0,81 3 1,12 4 1,33 5 1,62 r (м) 143
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 141
- 142
- 143
- 144
- 145
- …
- следующая ›
- последняя »