Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 5 стр.

            Введение. Электромагнитные колебания

поля между обкладками конденсатора, напряжения U между ними,
энергии электрического поля Wе внутри конденсатора, и магнит-
ных величин: силы тока I, а значит и магнитной индукции B, энер-
гии Wm магнитного поля в катушке индуктивности. Электриче-
ские и магнитные колебания взаимообусловлены, поэтому
называются электромагнитными. Возникают электромагнитные
колебания благодаря явлению самоиндукции, т.е. возникновению
ЭДС индукции (электродвижущей силы индукции) в проводниках
при изменении тока в них. Мгновенное значение ЭДС индукции
          dI
εi = –L      . Здесь L – индуктивность катушки, величина, числен-
          dt
но равная электродвижущей силе индукции, возникающей при
скорости изменения тока, равной 1А/с.
    В идеальном колебательном контуре, где сопротивление R = 0
(рис. 1), т.е. сверхпроводящем контуре, могут происходить свобод-
ные незатухающие электромагнитные колебания.




                               Рис. 1
    При единовременном заряде конденсатора заряд q со време-
нем t на его обкладках будет меняться по закону

                       q = qm cos (ωot + α),
где qm – амплитуда заряда, ωo – собственная частота, равная
      1
ωo=        , α – начальная фаза. Такие колебания незатухающие.
      LC
    В реальном колебательном контуре с сопротивлением R ≠ 0
колебания амплитуды А заряда затухают по экспоненциальному
закону


                                 5