Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

9
Введение. Электромагнитные колебания
экране повторять их вдоль
оси «
y».
При малых частотах глаз
успевает следить за этими
колебаниями (на рисунке 5
условные точки по вертика-
ли), при больших – на экране
будет видна неподвижная
вертикальная линия. Размах
этой линии зависит от ам-
плитуды колебаний, выстав-
ляется тумблером потенцио-
метра (
V/дел) (рис. 3).
Для получения раз-
вертки этих колебаний подают одновременно импульсное напря-
жение на горизонтально отклоняющие пластины, меняющееся по
линейному закону,
U
x
= kt, где k – константа, а t – время. При
этом U
x
= kt для nT < t < (n+1)T;
Рис. 5
U
x
=0 для t= nТ;
U
x
=0 для t= (n+1)Т.
Под действием этого напряжения в
пределах одного периода на участке
(1 – 2) (рис. 6) пятно на экране ос-
циллографа будет равномерно пе-
ремещаться слева направо. Резуль-
тирующая траектория луча пред-
ставляет зависимость исследуемо-
го напряжения от времени (рис. 5).
Рис. 6 Дей-
ствительно, подставив t = U
x
/k
в уравнение
U
y
= U
o
sinωt, имеем U
y
= U
o
sinω(U
x
/k) – уравне-
ние синусоиды, вычерченной электронным лучом на экране
трубки в определенном масштабе.
Если по истечении времени, равного периоду исследуе-
мого колебания, напряжение на горизонтально отклоняющих
пластинах U
x
скачком падает до 0 (участок 2–3), то световое пят-
          Введение. Электромагнитные колебания
                                    экране повторять их вдоль
                                    оси «y».
                                         При малых частотах глаз
                                    успевает следить за этими
                                    колебаниями (на рисунке 5
                                    условные точки по вертика-
                                    ли), при больших – на экране
                                    будет видна неподвижная
                                    вертикальная линия. Размах
                                    этой линии зависит от ам-
                                    плитуды колебаний, выстав-
                                    ляется тумблером потенцио-
                                    метра (V/дел) (рис. 3).
            Рис. 5                       Для получения раз-
вертки этих колебаний подают одновременно импульсное напря-
жение на горизонтально отклоняющие пластины, меняющееся по
линейному закону, Ux = kt, где k – константа, а t – время. При
этом Ux = kt для nT < t < (n+1)T;
      Ux=0 для t= nТ;
      Ux=0 для t= (n+1)Т.

                             Под действием этого напряжения в
                             пределах одного периода на участке
                             (1 – 2) (рис. 6) пятно на экране ос-
                             циллографа будет равномерно пе-
                             ремещаться слева направо. Резуль-
                             тирующая траектория луча пред-
                             ставляет зависимость исследуемо-
                             го напряжения от времени (рис. 5).
                                       Рис. 6               Дей-
ствительно, подставив t = Ux/k
в уравнение Uy = Uo sinωt, имеем Uy = Uo sinω(Ux/k) – уравне-
ние синусоиды, вычерченной электронным лучом на экране
трубки в определенном масштабе.
   Если по истечении времени, равного периоду исследуе-
мого колебания, напряжение на горизонтально отклоняющих
пластинах Ux скачком падает до 0 (участок 2–3), то световое пят-
                               9

Страницы