Рубрика:
118
Рис. 3.
Между частями одной и той же волны возникает некоторая постоянная во
времени оптическая разность хода
Δ
равная
)(
12
lln
−
, где
)(
12
ll −
- геометриче-
ская разность хода,
n
- показатель преломления среды.
Существование оптической разности хода
Δ
приводит к разности фаз ко-
лебаний δ. Эти величины связаны формулой:
λ
Δ
π
=
δ
2
.
Если Δ равна четному числу полуволн или целому числу длин волн
λ
:
λ=
λ
=Δ kk
2
2 , (1)
где
k – целое число, то интерферирующие волны приходят в точку наблюдения
в одинаковых фазах и максимально усиливают друг друга. В этой точке наблю-
дается максимум освещенности.
Если Δ равна нечетному числу полуволн:
2
12
λ
+=Δ )k( , (2)
то интерферирующие волны встречаются в противоположных фазах и макси-
мально ослабляют друг друга. В этой точке освещенность минимальна.
Темные полосы видны на тех участках клина, для которых разность хода
лучей кратна нечетному числу половин длин волн.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 116
- 117
- 118
- 119
- 120
- …
- следующая ›
- последняя »
