Рубрика:
40
Поэтому после многократных отражений и преломлений интенсивности волн
резко убывают. При расчете интерференции в отраженном свете достаточно
учитывать лишь лучи 2' и 1". Лучи 1' и 2' полностью идентичны, и их наложе-
ние мы не рассматриваем.
Из рис. 2 следует, что оптическая разность хода между этими лучами
равна
()
(
)
,EPEFnCBAC
2
λ
−+−+=Δ
где
n – показатель преломления стекла.
Последнее слагаемое равенства (1) учитывает изменение фазы колебаний
светового вектора при отражении луча 2' в точке E от оптически более плотной
среды (показатель преломления стекла больше, чем показатель преломления
воздуха) (рис. 2).
Из анализа рис. 2 получаем
.d
nd
2
sintg
cos
2
λ
−
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
αβ−
β
=Δ
Учитывая закон преломления света
,n=
β
α
sin
sin
получаем
.ndnd 2sin2
2
cos2
22
λ−α−=
λ
−β=Δ (1)
Вернемся к расчету интерференционной картины от расходящегося пуч-
ка когерентных лучей, освещающего поверхность плоскопараллельной пла-
стинки.
Из рис. 1 видно, что
.
L
R
2
sin =α (2)
При образовании интерференционной картины минимум освещенности
получается при условии, что оптическая разность хода лучей равна
2
12
λ
−=Δ )m( (m – целое число). (3)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
