Рубрика:
66
здесь k — номер дифракционного максимума.
К подобному выражению для разности хода лучей мы придем, рассмат-
ривая интерференцию света для двух любых щелей. Например, разности хода
между двумя соответственными лучами из первой и N-й щели, идущими под
углом ϕ, равны DE = AD sin ϕ (рис.1), но DE = NΔ, a AD = N(a + b). Подставив
значения DE и
AD в формулу разности хода и сократив N, получим
Δ = (a +b)sin ϕ. Если на решетку падает излучение различных длин волн (λ
1
, λ
2
и т.д.), то очевидно, что дифракционные максимумы для каждой длины волны
получаются под различными углами ϕ. На экране будут наблюдаться дифрак-
ционные спектры источника света. При ϕ = 0 оптическая разность хода лучей
равна 0, волны всех длин усиливают друг друга и наблюдается центральный
максимум света. Слева и справа от него наблюдаются
спектры k-х порядков.
На рис.2 изображен дифракционный спектр источника, излучающего свет
двух волн: λ
1
и λ
2
(λ
1
<λ
2
).
Рис. 2
Яркость спектральных линий заметно падает с увеличением порядка спек-
тра.
Задачей работы является определение длин волн, излучаемых источни-
ком. Для этого измеряют углы ϕ, под которыми наблюдаются спектральные ли-
нии различных порядков, и по формуле (3) вычисляют длину волн λ.
∆=2λ
2
∆=2λ
1
∆=λ
2
∆=
λ
1
∆=0 ∆=
λ
1
∆=
λ
2
∆=2
λ
1
∆=2λ
2
k
= -2 k
= -1
k
= 0 k
=1 k
= 2
левый спектр правый спектр
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- …
- следующая ›
- последняя »
