Люминесценция конденсированных сред. Иванов Н.А. - 8 стр.

         частично пленяется в нем. Доля потока люминесценции.выходящая через плоскую
         переднюю поверхность в телесном угле 2π без учета отражения равна
         α = 1 – (1-1/n2)1/2. Величина α при n = 1.5 составляет 0.25, а при n = 3.5 только 0.04.
         Если может быть использована только люминесценция, выходящая через плоскую
         переднюю поверхность, то коэффициент α дает отношение технического выхода к
         внутреннему.
               2. Влияние реабсорбции и вторичной люминесценции на выход. Вследствие
         реабсорбции каждый элемент люминесцирующего объема возбуждается не только
         внешним излучением, но и за счет реабсорбции люминесценции. Пусть ko –
         показатель поглощения возбуждающего света, а k(υ) – показатель поглощения света
         в области реабсорбции. Если на плоскую границу люминесцирующего вещества
         падает нормально к границе параллельный пучок возбуждающего света с
         интенсивностью I, то на расстоянии x от поверхности интенсивность
         люминесценции, возбуждаемой внешним излучением и испускаемой элементарным
         объемом dV, равна
                                        Io (x) dV = Io Yo ko e-kox dV ,
                  где Yo – квантовый выход. К этой величине нужно добавить интенсивность
                      I1(х) люминесценции, возбуждаемой вследствие реабсорбции.
               Суммарная интенсивность будет равна
                                             I(x) = Io (x) + I1 (x).
               Расчет I1 (x) дает интегральное уравнение, которое при небольшой реабсорбции
         решается методом последовательных приближений.
               3. Закон Вавилова. Зависимость выхода фотолюминесценции от длины волны
         возбуждающего света впервые была исследована С.И.Вавиловым, который показал,
         что квантовый выход не зависит от длины волны возбуждающего света.
         Энергетический выход линейно растет с длиной волны. Физический смысл закона
         Вавилова состоит в том, что в кванты люминесценции в данном веществе
         преобразуется всегда определенная доля поглощенных квантов возбуждающего света
         независимо от их величины. В случае равенства квантового выхода единице, один
         квант возбуждения дает один кван люминесценции. Вавилов отмечал, что при
         переходе к большим частотам этот закон должен нарушаться и из одного кванта
         возбуждения может возникать два и более квантов люминесценции (“умножение
         фотонов”). Квантовый выход рентгенолюминесцении достигает нескольких тысяч,
         хотя знергетический выход равен всего лишь 5-20 %.
               4. Антистоксово падение выхода. У многих люминесцирующих веществ с
         перекрывающимися спектрами поглощения и люминесценции имеется антистоксова
         часть спектра люминесценции, в которой излучаемые кванты люминесценции
         больше, чем возбуждающие. Если квантовй выход близок к единице и сохраняется
         его постоянство в этой области возбуждения, то это значит, что энергетический
         выход в антистоксовой области больше единицы. Последнее означает, что часть
         энергии берется от люминесцирующего вещества, то есть оно охлаждается.

                                                                                            8

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com