ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
66
xdxd
кз
Δ
λ
π
+
λ
π
=Δ
λ
π
+β=ϕ
000
0
444
2
, (37)
или
dtg
dtg
xdtg
d
d
d
βε−
βε
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
Δ
λ
π
+
λ
π
2
0
1
2
44
, (38)
где ε
λ
π
=β
0
2
d
– фазовая постоянная волны, распространяющейся в
диэлектрике;
Θ=β d
d
– электрическая толщина диэлектрика.
Обозначим
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
Δ
λ
π
+
λ
π
= xdtgA
d
изм
44
0
и значение
ε=
λ
επ
=β=Θ аdd
d
0
2
.
Тогда выражение (38) примет вид
(
)
()
εε
εε
atg1
atg2
А
2
изм
−
=
. (39)
Для определения ε следует решить уравнение
(
)
()
axtgx
axxtg
А
изм
22
1
2
−
=
. (40)
В случае измерения по методу холостого хода справедливы все рассуждения,
приведенные выше для метода короткого замыкания, только окончательное
выражение для определения ε примет вид согласно (40)
(
)
()
axtgx
axxtg
А
изм
22
2
−
= . (41)
Решение уравнения производят численными методами.
Можно сделать вывод, что при применении описанных выше методов,
как волноводных, так и квазиоптических, методика определения ε с помощью
измерительной установки заключается в создании в измерительной линии
режима стоячей волны, фиксации положения одного из минимумов
