Теория волн. Иванов В.Б. - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

Теория волн
85
.)
2
tkzcos(e)tkzcos(e
2
1
)
2
tkzcos(e)tkzcos(e
2
1
)tkzcos(e
yx
yxx
+−+−+
+
−−+−=−
π
ωω
π
ωωω
(4.44)
Поскольку разность фаз в искусственно введенных y-
составляющих равна π, эти слагаемые в (4.44) взаимно со-
кращаются. С другой стороны, каждое из выражений в
квадратных скобках здесь описывает вращение векторов
в плоскости xOy, причем в противоположные стороны –
сдвиг фаз между горизонтальной и вертикальной компо-
нентами составляет +π/2 и –π/2, соответственно. Геомет-
рически суть представления линейно поляризованной
волны двумя циркулярно поляризованными показана на
рис. 4.3.
Рис. 4.3. Разложение линейно поляризованной волны
на две поляризованные по кругу
Может создаться впечатление, что мы проделали
только формальное математическое преобразование, не
содержащее никакой физической сущности. В следующих
главах мы убедимся, что это не так – любая линейно поля-
ризованная волна всегда составляется из двух поляризо-
ванных по кругу. В природе существуют условия, в кото-
рых эти составляющие могут быть выделены и даже рас-
пространяются различными способами. Пока ограничимся
тем, что назовем циркулярные составляющие волнами с 
                                   Теория волн

                          1                                           π    
   e x cos( kz − ωt ) =       e x cos( kz − ωt ) + e y cos( kz − ωt − 2   ) +
                          2                                                
                                                                                  (4.44)
     1                                           π     
   +     e x cos( kz − ωt ) + e y cos( kz − ωt + 2   ) .
     2                                                 
    Поскольку разность фаз в искусственно введенных y-
составляющих равна π, эти слагаемые в (4.44) взаимно со-
кращаются. С другой стороны, каждое из выражений в
квадратных скобках здесь описывает вращение векторов
в плоскости xOy, причем в противоположные стороны –
сдвиг фаз между горизонтальной и вертикальной компо-
нентами составляет +π/2 и –π/2, соответственно. Геомет-
рически суть представления линейно поляризованной
волны двумя циркулярно поляризованными показана на
рис. 4.3.




           Рис. 4.3. Разложение линейно поляризованной волны
                      на две поляризованные по кругу

     Может создаться впечатление, что мы проделали
только формальное математическое преобразование, не
содержащее никакой физической сущности. В следующих
главах мы убедимся, что это не так – любая линейно поля-
ризованная волна всегда составляется из двух поляризо-
ванных по кругу. В природе существуют условия, в кото-
рых эти составляющие могут быть выделены и даже рас-
пространяются различными способами. Пока ограничимся
тем, что назовем циркулярные составляющие волнами с
                                          85

Страницы