Введение в мессбауэровскую спектроскопию конверсионных электронов. Ивойлов Н.Г - 5 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

5
время жизни ядра 10
-6
..10
-10
сек (10
-7
сек для ядра
57
Fe). Энергия отдачи E
R
явно
недостаточна для выбивания атома из узла решетки (порядок величины энергии
активации дефекта – 10 эВ), а время передачи импульса не допускает возбуждения
колебаний с частотой
Ω
или заметного воздействия на эти колебания. Такое
сочетание условий позволяет представлять процесс следующим образом. При
испускании-поглощении γ-кванта атом смещается из положения равновесия за счет
эффекта отдачи, при этом продолжая совершать колебания с неизменной частотой
Ω
. Выведение из равновесия отдельного атома создаст вокруг него волну смещений
других атомов кристалла, скорость распространения которой имеет порядок
скорости звука (∼1 км/сек). По завершению процесса испускания-поглощения
область затронутых возмущением атомов будет иметь линейные размеры порядка
∼10
-4
м (размер крупной частицы пыли, ∼10
17
атомов) для случая ядра Fe
57
. Это
означает, что импульс отдачи будет передан ∼10
17
атомам вместо одного. Энергия
отдачи будет на 17 порядков меньше, чем для свободного ядра, 10
-20
эВ для
57
Fe.
Единственным препятствием для осуществления резонанса в твердом теле
остается модуляция энергии гамма-кванта за счет эффекта Доплера, вызванная
движением излучающего центра. Однако (см. Приложение А) в спектре
колеблющегося источника всегда присутствует компонента с несмещенной
частотой, и решающую роль будет играть лишь ее амплитуда.
Для регистрации спектров ЯГР на основе эффекта Мессбауэра используется
доплеровская модуляция энергии испускаемых радиоактивным источником гамма-
квантов, с регистрацией зависимости резонансного поглощения от доплеровской
скорости источника. Регистрируемыми частицами могут быть любые частицы,
сопровождающие разрядку возбужденного состояния ядра: гамма-кванты,
рентгеновские кванты, электроны конверсии. Возможные схемы эксперимента
показаны на Рис.1-4. 
время жизни ядра 10-6..10-10 сек (10-7 сек для ядра   57
                                                           Fe). Энергия отдачи ER явно
недостаточна для выбивания атома из узла решетки (порядок величины энергии
активации дефекта – 10 эВ), а время передачи импульса не допускает возбуждения
колебаний с частотой Ω или заметного воздействия на эти колебания. Такое
сочетание условий позволяет представлять процесс следующим образом. При
испускании-поглощении γ-кванта атом смещается из положения равновесия за счет
эффекта отдачи, при этом продолжая совершать колебания с неизменной частотой
Ω . Выведение из равновесия отдельного атома создаст вокруг него волну смещений

других атомов кристалла, скорость распространения которой имеет порядок
скорости звука (∼1 км/сек). По завершению процесса испускания-поглощения
область затронутых возмущением атомов будет иметь линейные размеры порядка
∼10-4 м (размер крупной частицы пыли, ∼1017 атомов) для случая ядра Fe57. Это
означает, что импульс отдачи будет передан ∼1017 атомам вместо одного. Энергия
отдачи будет на 17 порядков меньше, чем для свободного ядра, 10-20 эВ для 57Fe.
    Единственным препятствием для осуществления резонанса в твердом теле
остается модуляция энергии гамма-кванта за счет эффекта Доплера, вызванная
движением излучающего центра. Однако (см. Приложение А) в спектре
колеблющегося источника всегда присутствует компонента с несмещенной
частотой, и решающую роль будет играть лишь ее амплитуда.
    Для регистрации спектров ЯГР на основе эффекта Мессбауэра используется
доплеровская модуляция энергии испускаемых радиоактивным источником гамма-
квантов, с регистрацией зависимости резонансного поглощения от доплеровской
скорости источника. Регистрируемыми частицами могут быть любые частицы,
сопровождающие      разрядку   возбужденного     состояния       ядра:   гамма-кванты,
рентгеновские кванты, электроны конверсии. Возможные схемы эксперимента
показаны на Рис.1-4.




                                           5

Страницы