ВУЗ:
Рубрика:
Длина волны, A
&
Переход
'''
υ
υ
→
Длина волны,
A
&
Переход
'''
υ
υ
→
4667,3 50 → 3338,9 11 →
4343,6 40 → 3309,0 22 →
4059,4 30 → 3285,3 33 →
3998,4 41 → 3268,1 44 →
3943,0 52 → 3259,5 55 →
3804,9 20 → 3159,3 01 →
3755,4 31 → 3136,0 12 →
3710,5 42 → 3116,7 23 →
3671,9 53 → 3104,0 34 →
3576,9 10 → 2976,8 02 →
3536,7 21 → 2962,0 13 →
3500,5 32 → 2953,2 24 →
3469,0 43 → 2819,8 03 →
3446,0 54 → 2814,3 14 →
3371,3 00 → 2667,0 04 →
Оценить точность измерения длины волны излучения при записи спектра.
4.2. По наклону прямой зависимости
)(lg
λ
fI
=
, используя рассчитанную
зависимость тангенса угла наклона от значения вращательной температуры
(рис.5), определить значение вращательной температуры в центральной части
разряда и в приэлектродных областях.
4.3. По спектрам полос , , ; , , определим 10 → 21 → 32 → 20 → 31 → 42 →
колебательную температуру в центральной части разряда и в приэлектродных
областях, используя соотношение (28):
C
T
G
q
I
vib
+−=
6925.0
)'(
ln
'''
4
'''
'''
υ
ν
υυυυ
υυ
,
где
−)(
υ
G
значения колебательной энергии в , интенсивность
1−
см
−
'''
υυ
I
излучения с колебательного уровня
'
υ
, —коэффициент Франка— Кондона с
'''
υυ
q
данного перехода,
'''
υυ
ν
— частота излучения, — постоянная.
C
Для нахождения колебательной температуры построим график в
координатах
'''
4
'''
'''
ln
υυυυ
υυ
ν
q
I
и
6925.0
)'(
υ
G
. Температура определяется по наклону прямой,
проведенной через экспериментальные точки по методу наименьших квадратов.
Значения
)(
υ
G
для начальных колебательных уровней приведены ниже
υ
0 1 2 3 4
)(
υ
G
,
1−
см
1016,7 3011,1 4951,9 6826,0 8607,2
Длина волны, A& Переход υ ' → υ ' ' Длина волны, A& Переход υ ' → υ ' '
4667,3 0→5 3338,9 1→1
4343,6 0→4 3309,0 2→2
4059,4 0→3 3285,3 3→3
3998,4 1→ 4 3268,1 4→4
3943,0 2→5 3259,5 5→5
3804,9 0→2 3159,3 1→ 0
3755,4 1→ 3 3136,0 2 →1
3710,5 2→4 3116,7 3→2
3671,9 3→5 3104,0 4→3
3576,9 0 →1 2976,8 2→0
3536,7 1→ 2 2962,0 3 →1
3500,5 2→3 2953,2 4→2
3469,0 3→4 2819,8 3→0
3446,0 4→5 2814,3 4 →1
3371,3 0→0 2667,0 4→0
Оценить точность измерения длины волны излучения при записи спектра.
4.2. По наклону прямой зависимости lg I = f (λ ) , используя рассчитанную
зависимость тангенса угла наклона от значения вращательной температуры
(рис.5), определить значение вращательной температуры в центральной части
разряда и в приэлектродных областях.
4.3. По спектрам полос 0 → 1 , 1 → 2 , 2 → 3 ; 0 → 2 ,1 → 3 , 2 → 4 определим
колебательную температуру в центральной части разряда и в приэлектродных
областях, используя соотношение (28):
I G (υ ' )
ln 4 υ 'υ '' = − +C ,
ν υ 'υ '' qυ 'υ '' 0.6925Tvib
где G (υ ) − значения колебательной энергии в см −1 , I υ 'υ '' − интенсивность
излучения с колебательного уровня υ ' , qυ 'υ '' —коэффициент Франка— Кондона с
данного перехода, ν υ 'υ '' — частота излучения, C — постоянная.
Для нахождения колебательной температуры построим график в
I υ 'υ '' G (υ ' )
координатах ln 4 и . Температура определяется по наклону прямой,
ν υ 'υ '' qυ 'υ '' 0.6925
проведенной через экспериментальные точки по методу наименьших квадратов.
Значения G (υ ) для начальных колебательных уровней приведены ниже
υ 0 1 2 3 4
G (υ ) , см −1 1016,7 3011,1 4951,9 6826,0 8607,2
