ВУЗ:
Составители:
19
небольшая разность потенциалов анод-сетка справляется с этим. Однако
полезно проследить за изменениями характеристики с ростом значений V
з
.
Характеристика задержки.
Наиболее интересно здесь получить кривую, изображенную на рис. 11.
Рис. 11. Характеристика задержки нагретой ртутной лампы.
Следует обратить внимание на явление, которое искажает указанную
картину. Дело в том, что в лампе по целому ряду причин образуются обратные
токи. Это приводит к тому, что кривая, изображенная на рис.11 получается
лишь при удачном подборе температуры и ускоряющего потенциала. Подбору
правильных значений ускоряющего
потенциала помогает предварительная
работа с «осциллографическим» окном.
Если продифференцировать характеристику, изображенную на рис.11, то
видно, что ширина функции распределения как для неупругой, так и упругой
компоненты практически одинаковая. Изменение плотности ртутного пара
также практически не изменяет эту величину. Следовательно основной
причиной, формирующей распределение электронов по энергиям в потоке
электронов является
нить накала: ее температура и большая протяженность.
Последняя приводит к тому, что из-за падения напряжения вдоль нити накала
изменяется локальная разность потенциалов между нитью и сеткой.
Возникающая неоднородность напряженности электрического поля приводит к
уширению функции распределения и определенному сдвигу максимумов на
анодной характеристике.
При увеличении температуры баллона лампы до
150
о
С форма
характеристики задержки существенно изменяется. Двухступенчатость
исчезает. Это связано с тем, что из-за повышения плотности ртутного пара
резко возрастает частота неупругих столкновений электронов с атомами. Это
приводит к существенному изменению i
у
и характеристика задержки имеет вид
падающей кривой (см. рис.12).
небольшая разность потенциалов анод-сетка справляется с этим. Однако
полезно проследить за изменениями характеристики с ростом значений Vз.
Характеристика задержки.
Наиболее интересно здесь получить кривую, изображенную на рис. 11.
Рис. 11. Характеристика задержки нагретой ртутной лампы.
Следует обратить внимание на явление, которое искажает указанную
картину. Дело в том, что в лампе по целому ряду причин образуются обратные
токи. Это приводит к тому, что кривая, изображенная на рис.11 получается
лишь при удачном подборе температуры и ускоряющего потенциала. Подбору
правильных значений ускоряющего потенциала помогает предварительная
работа с «осциллографическим» окном.
Если продифференцировать характеристику, изображенную на рис.11, то
видно, что ширина функции распределения как для неупругой, так и упругой
компоненты практически одинаковая. Изменение плотности ртутного пара
также практически не изменяет эту величину. Следовательно основной
причиной, формирующей распределение электронов по энергиям в потоке
электронов является нить накала: ее температура и большая протяженность.
Последняя приводит к тому, что из-за падения напряжения вдоль нити накала
изменяется локальная разность потенциалов между нитью и сеткой.
Возникающая неоднородность напряженности электрического поля приводит к
уширению функции распределения и определенному сдвигу максимумов на
анодной характеристике.
При увеличении температуры баллона лампы до 150оС форма
характеристики задержки существенно изменяется. Двухступенчатость
исчезает. Это связано с тем, что из-за повышения плотности ртутного пара
резко возрастает частота неупругих столкновений электронов с атомами. Это
приводит к существенному изменению iу и характеристика задержки имеет вид
падающей кривой (см. рис.12).
19
